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Impédance d’un oscillateur
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Fig. 12—40.
Relation entre les vecteurs tournants force
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et vitesse dans les oscillations forcées.
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qui intervient dans le calcul de l’énergie absorbée par l’oseillateur pendant un' certain ' '
temps. Or, suivant les Eqs. (M.13) et (M.14) nous avons,
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0052 wft = %(1 + cos 2w)
et
cos w;t sin œ;t = %sin 2œî.
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On a aussi (cos 2w,t),… = (sin 20), t)moy = 0, puisque les courbes sinus et obsi_nus
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à
sont positives la moitié du temps et négatives pendant l’autre moitié, avec des ,_
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valeurs égales. Donc (cos2
t)moy = % et (cos wft sin a),«t)moy : O, conduisant
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nalement à
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Pmoy :
2—Z
COS a :
%F0'D0 COS C! :
ÎZ—2
:
%RUÛ.
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(12.70)
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On vérie que le transfert d’énergie maximum a lieu quand 00 est maximum, puisque
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R est xe. Lorsqu’il y a résonance d’énergie, 0: = 0 et_Z = R, d’ou
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(Pmoy)rés :
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(12 1)
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La Fig_'12_41 donne la variation du rapport Pmoy/(Pmoy)rés.
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La théorie concernant les oscillateurs amortis et
forces que_nou_s avons formulee -_
les trois derniers paragraphes, bien que se référant spéciquement a une particule .
oscillante, s’applique à tout phénomène physique décrit par
une e_quat10n
telle
l'Eq' (12—52) ou (12.56). En particulier, Comme nous le verrons_au chap1tre
est
precisement le cas des circuits électriques.
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rg. 12—41. Relation entre Pmby et
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