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Oscillations amortiè‘s —
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0ù‘r0 eSt la distance intermoléculaire à l’équilibre; Donc" ‘ ï'
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En posant r = ro, nous obtenons
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Parconséquent, en utilisant l’Eq. (12.48), nous trouvons que la fréquence des oscillations
est approximativement a) : \/72Ep_o/mrä.
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Dans cette formule, m est la masse réduite, puisque nous discutons le mouvement relatif
de deux molécules. Si nous calculons r0 indépendamment et-que nous ObseMOns w. expérimen—
talement, nous pouvons déterminer la grandeur EP_() de l’interaction moléculaire. Pour ' _ _résoudre ce problème, nous avons supposé que l’oseiateur‘ est linéaire, si bien que le potentiel
centrifuge (paragraphe 8.10) n’intervient pas.
12.12
Oscillations amorties
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L’etude du mouvement sinusoîdal dans le paragraphe précédent nous indique que les
oscillations ont une amplitude cOnstante. rI_‘Outefois, nous savons par eXpériècè *qu’un' ‘
corps vibrant tel qu’un ressort ou un pendule, oscille avec une amplitude qui décroît
graduellement et nalement s’arrête. Autrement dit, le mouvement est amorti._
_
Pour donner une explication dynamique de l’amortissement, nous pouvons supposer
que, en plus de la force élastique F ==_ ——,kx, agit une autreforce,_bpposée à la vitesse._ .
Au paragraphe 7.10, nous avons considéré une force decettesoi‘t9, due.àla viscosité,
du milieu-dans lequel se produisait le__mouvement. En suivant_le.même'raisçmnement,
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nous allons écrire cette force comme étant F.’ = —— ÂU,‘_ où Jt est une constante, et
u la vitesse. Le signe moins provient de ce que F . ’ _ est
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Remarquons que
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d’autres forces d’amortissement — -proportmnnelles
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de la vitesse,
ayant des expressions'physique's différentes —-——p_euvent aussi Se
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Presenter dans la realité. La. force resultante exercée sur-1e corps est F 1…+ F .’, ,et;
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