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Fig. 11—8.- Collisionaux hautes énergies.
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“.(1'°43')
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Cette expression donne E
en fonction de E et de l’angle de diffusion 6 “de la particule 3.
Remarquons qu’on a toujours E >'ET, et_que laparticule incidente perd de l’énergie, puisque
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l’autre particule initialement au repos est en mouvement après la “collision.
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Le résultat (11.43) est très important dans la discussionde la diffusion de la lumière -(ou
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photons) par des électrons libres—appelé effet
nous diséutemnSL_ plus en '. ' '
'
détail dans le Chapitre 19; Remarquons que l’équation (_11,43)ne peut »'être ,—satisfàite par
ET = 0 pour aucun angle de diffusion. Par conséquent,,il est impossible que la particule incidente
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soit complètement absorbée par une autrejparticule libre.
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EXEMPLE ;”1.11., Dans beaucoup dîexpér_ieiicçs
a'conisionentre
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une particule incidente très rapide et une autre "particule—au repos;dans le_référentieldulaboràtoire.
Nous 'voulons connaître le seuil d’énergie,
minimirm'néèessaii—re
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a la particule dans le” laboratoire ou réfé're_nt_ielL pour obtenir une
l’équation donnant le seuil d’énergie nécessaire àla création d’unepa1re
dans , ’
une collision proton—proton;
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—… 1111 mm 1 111 11111
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est 11111 111111 11151 111 1111111111 ,1111'1111111111111œu1dw
-
Proton: mais de Sî€hè
partie de l’énergiebinétiqœduprotonrap1dequ1heurteun'aÿfë 'ËÎÔËÔn' àü repos dans le
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.Iabol‘atoire sert
produire une paire
Nous pouvons ',
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