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+
-'
—'-COüi$ion&aux hautes énergies
1361
Nous pouvons
donc obtenir la quantité de mouvement totale dans le référentiel Len substituant
ces valeurs dans 1’Eq. (11.37), ce qui donne -
.
.
‘
P = (m + m2)vc+ of 1-— »?,
___.
ml
__
__m2 .,
-
(
/.
—‘+Ïü’vc/c2.
'
Ë‘n remplaçant m1 et m2 dans le dernier terme
dédùiœs de
), nous
obtenons
_
,
'
…
2
2
1
_
..
.
.
.
,,
V 1 — ”1/62 _(1+ v’vc/cz)‘
V 1 —uâ/c2 (1 —— v'vC/cz)
En utilisant les identités du problème
simplier cheque terme enti—e
parenthèses. On peut voir que les deux termes sont egaux
/(1— vä/c2)(l— v’2/cz),et
que par conséquent leur différence est nulle. Le dernier terme de-l’Eq.
Pseréduità
'
…'
'
'
.
P = (m1+ mz)vc
ou
-
vc
.
-
_
'
,
C’est précisément l’Eq. (11.35) adaptée à
deux
dens la même direction. Par conséquent, nous Vétions que. dens.le théorie de la .relatiVîté
aussi bien que dans la théorie classique, le référentiel C (p‘af‘’fi‘äppiôrt auguella quantité de
mouvement totale du système est zéro) se déplace, par rapport auréferentæl
aveclav1tesse lgc
ŸdOmiéeparl’Eq. (11.35).
-
_
,
_
…
»
"
(.
'
_
1110 Collision—9 auxhautesenergtes
'
‘
vérié pour toute coision,quees
…déYeloppées dans le pféSent
"
au repos Sont ml et m2, etsedeplaçantavamla°°1honaVCdesquantlœs
.
“
Produ1tdes vanaüonsmesurablesPend .
‘ fÏÈî-ç dlstancerelatwementpeinte8111913080“‘îlllalfes1‘=1°°H‘S“mquand1‘33’H‘ËG’Œ‘CÜ‘C’ns “
“
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