‘
'
'Mon‘zentbinétiqüe d’uñsystênie de particules
2261
.
’
la dérivée par…rap}aort au temps du moment cinétique total; d’un système
.
de particules par- rapport d‘un point quelcOnque est égale au moment total,
_
_
par rapport à ce même point, des forces‘extérieures agissant sut.le
_
,
systeme…
_
.
.
.
__._
_
_
_
.
Cet énoncé peut être tos’idéré'œmme la loi fondamentale de la
la rotation.
Au chapitre 10 nous l’appliquerons au môuvement d’un solide.
‘
'
S’il n’y a pas
de forces extérieures, ou si la somme de leurs moments est\ nulle,
_
"€… = O; et alors:
»
.
_
,
'
dL_d
“
*
.
"
a —‘_d__t
__° :
…
.
,
;
,
"
En intégrant,
obtenons;
.
.
_
_
L : ZiLi = L + L2 '+ L3 T …- = const.
(9.22)
L’équation
autre que la loi de conservation (lu-moment cinétique, qui nous
_
_
dit que
‘
_
' _
le moment cinétique total d’un système isolé, ou pour lequel léinoinent des
_
'
forces extérieures est nul, est constant en grandeur et direction.
_
’ _
C’est le cas, par exemple, des électrons dans un atome quandon ne considère “que les
forces extérieures dues à la; répulsion électrostatique des électrons et à l’attraction
électrostatique du noyau, forces intérieures qùî—
long des droites joignant
_
chaque paire de
De même, si nous supposons que le système solaire
et si nous néggeons les;Æorces
au reste de
de toutes les planètes par rapport au centre de gravité du
’.
-
se vérieaVec une grande précision. De même eirCore,;Si la
,
à tourner autour de son centre de gravité avec-“n moment cinétique pratiquement cons—, _
_
.
que les forces
dues au
paSSÇHËyPËIP1Ç
centre de la terre et ont
moment
(ou approXiniativement nul) par rapport au
'
-céntre de gravité.
'
"
‘
f
En dépit de l?hypothèsçresüiÇtiYeimpliqué? dan1etabhssementdelalŒdeœnsem ï
“
,301gnantchaquepæredepartlcules)C€ttelmsemble etreunlvefsellementvaïable
.
—
:
cmeüquelmphqueqœmdansunsysæmemlelem0mentcmeüquedunePamed“ ,
Pæexempledansunmyauqmsedesmœeïespaftmuïeselmæssouvent“
,.
_.
dentchangerpourcompenærexacæmentlem0mentcmetlq‘leemporœParleSpartmŒes
_