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Composantes tangenti‘elles et normales de l’accélération ' 111
reste constante),u = constante, de sorte que aT = 0 et qu’il-n’y a pas d"àècélération
tangentielle.. Par contre, si le mouvement
rectiligne. (c’est—à-dire si la direction
dela Vitesse ne change pas), le rayon de
inni (P. = 00), de sorte
‘
:
0 et qu’il n’y a pas d’accélération normale. On doit remarquer que les résultats
que nous avons obtenus s’appliquent aussi bien -àun mouvement plan qu’à: un mouvement
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dans l’espace.
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-
»EXEMPLE 5.9.
Un disque D (Fig. 5—19) tourne librement autour d’un aXe horizontal—.
Une corde est enroulée autour du bord extérieur du disque, et un corps A, attaché à la corde, .tombe sous l’action de la pesanteur. Le mouvement. de A
comme
nous
le verrons au ' chapitre 10, son accélération est plus petite que celle due à
pesanteur A l’instant t = 0, la viteSse du corps A est 0,04 m
et 2 $ plus tard A est
tombé de 0,2 m. Trouver l’accélération normale et tangentielle, àchaque instant, pour un
.
point quelconque du bord du disque.
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Solution: étant donné que l’origine des coordonnées est au point 15 = O, l’équation du '_
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mouvement uniformément accéléré deA est x = vot +_ %a.. Nous savons que v(, = 0,04_m
s—1‘
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et que par conséquent
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En faisantt = 2 s, nous.devons
avoir x =0,2 m._DOnc'a = 0,06'm
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=
0,04t+0,03Êm.
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F1g5_19La photographie
masse tombe d’un
.:_-._mQüŸem€nt uniformément accéléré. (Le vérier en_faisantdes meSures sur
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