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Figure 3. Diagramme du rayonnement solaire dans la colonne d'eau (Bachari, 1999).
La complexité de l'interaction du rayonnement électromagnétique avec les masses d'eau est
représentée sur la figure (3). L'irradiation solaire incidente (Es) et le rayonnement diffus de
l'atmosphère (E c ) pénètrent les masses d'eau à un angle zénithal solaire ( 0 ). Une partie est réfléchie
de manière séculaire (r0) et une autre partie est transmise à la masse d'eau. La partie transmise
dans l'eau avec un angle de réfraction ( w ), est diffusée à un angle de diffusion ( s ) ou absorbée par
ses composants. Le signal renvoyé au capteur est donc une fonction des propriétés optiques
apparentes qui sont influencées par les propriétés optiques inhérentes des masses d'eau (A.G.
Dekker et al., 1991; Mikhaylov & Zolotarev, 1970); Les propriétés optiques de l'eau sont
modélisées par les coefficients d'absorption a(λ), de diffusion b(λ), et d'atténuation c(λ).
a. Le coefficient d'absorption
L'absorption de la lumière dans la mer est celle de l'énergie du photon par l'énergie de transition
au niveau des atomes et des molécules constituant l'eau de mer. Les différentes concentrations de
ces constituants déterminent comment les différentes longueurs d'onde composant le spectre
lumineux absorbé. L'énergie du flux lumineux absorbé par unité de distance représente le
coefficient d'absorption de l'eau. Lorsqu'un flux lumineux parallèle () traverse une masse d'eau
s
W
wave crest
reflection
Absorption
in water
Particles
diffusion in
water
The water refraction index
Satellite
Sun
Air refraction index
Es
Diffusion and absorption
by atmospheric particles
0
r(0)
Ec