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Hydrologie quantitative
s
L
L . /argt ur 011 miroir • tSJ;h
P = ptri",hr~ m(llliUi = ItJ"g u tl~ ' abed
RH • raJ'tlnlI)'JrauHqut • SIP
\\j 1
~ I-_---'.<
Ligne
......... ...... d'e nergie
~~ ~
V'
29 Z s
Li '1If! du fo nd
A
.v
II
x
FIGURE 3.7 - Grandeurs caract erist iques d 'un ecou lement permanent en canal.
La premiere notion de base qui nou s sera utile est la charge hydra ulique 8
en riviere : elle derive , comme l'indique la figure 3.7, de la definition de la
charge hydraulique en tout point d'un ecoulement , la variable vit esse etant ici
moyennee sur la verticale, On obtient ainsi la charge hyd raulique H en toute
sect ion par :
(3.1)
V
2
H = Zr +h + -
2g
011 Zr est la cot e du fond , h la profondeur, Via vit esse moyenne (V = Q /S)
et S la sect ion moui llee,
En derivant par rapport a x l'expression precedente de la charge, on obtient :
on az r ah vav
- =- +- +-ax ax ax ga. r
(3.2)
dans laquelle :
aH
.
• ax = - J est la pente de la hgn e de charge
azr
• ax = - l est la pen te du fond
8. La notion de ch a rge fait referen ce au theoreme de Bernoulli , qu i sti pule que Ie lon g d 'un
V2
P
tube de coura nt en ecouleme nt permanen t, la quanti t e 11 = -
+ Z + - est cons tante si le
2g
pg
fluide est incom pr essible (p constant ) et parfait (viscos ite nulle) . Dans cette expression , Vest
la vit esse du fiuid e, z l'ordon nee du volume eleme ut.aire consi de re, P la pr ession , p la masse
volumi que de l'eau , 9 la gra vite et 11 est a p pelee «char ge » . Pour un fluide reel (viscosite non
.
.
V I
2
PI
Vl
P2
nulle) , 11 vane, de sorte qu 'entre deux points P I et P2 : - +ZI + - = - +Z2 + - +1::>11
2g
pg
2g
pg
ou 1::>11 , a ppelee per t e de cha rge, t rad uit la variat ion de la cha rge sous I'effet des frot t em en t s.
Hydrologie quantitative
s
L
L . /argt ur 011 miroir • tSJ;h
P = ptri",hr~ m(llliUi = ItJ"g u tl~ ' abed
RH • raJ'tlnlI)'JrauHqut • SIP
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~~ ~
V'
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A
.v
II
x
FIGURE 3.7 - Grandeurs caract erist iques d 'un ecou lement permanent en canal.
La premiere notion de base qui nou s sera utile est la charge hydra ulique 8
en riviere : elle derive , comme l'indique la figure 3.7, de la definition de la
charge hydraulique en tout point d'un ecoulement , la variable vit esse etant ici
moyennee sur la verticale, On obtient ainsi la charge hyd raulique H en toute
sect ion par :
(3.1)
V
2
H = Zr +h + -
2g
011 Zr est la cot e du fond , h la profondeur, Via vit esse moyenne (V = Q /S)
et S la sect ion moui llee,
En derivant par rapport a x l'expression precedente de la charge, on obtient :
on az r ah vav
- =- +- +-ax ax ax ga. r
(3.2)
dans laquelle :
aH
.
• ax = - J est la pente de la hgn e de charge
azr
• ax = - l est la pen te du fond
8. La notion de ch a rge fait referen ce au theoreme de Bernoulli , qu i sti pule que Ie lon g d 'un
V2
P
tube de coura nt en ecouleme nt permanen t, la quanti t e 11 = -
+ Z + - est cons tante si le
2g
pg
fluide est incom pr essible (p constant ) et parfait (viscos ite nulle) . Dans cette expression , Vest
la vit esse du fiuid e, z l'ordon nee du volume eleme ut.aire consi de re, P la pr ession , p la masse
volumi que de l'eau , 9 la gra vite et 11 est a p pelee «char ge » . Pour un fluide reel (viscosite non
.
.
V I
2
PI
Vl
P2
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2g
pg
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pg
ou 1::>11 , a ppelee per t e de cha rge, t rad uit la variat ion de la cha rge sous I'effet des frot t em en t s.