5. Aerosols, nuages et plui es
225
0 .0
-1. 0
-2 .0
§.
';j
-3 .0
-4 .0
-5 .0
Figure 5.8 - Distribution du noyau de coag ulation K(d pl, d pz) en fonct ion du diam etre des particules qui collisionnent . Le champ t race est
log10 (K (d p1 , d pz) / K max) ou K max est la valeur maxim ale pour un coup le de
diam etres (exprirnes en urn) (d p" dpJ E [0.01, 10] x [0.01, 10]. A noter Ie caract ere syrnet rique : K (d p1 , dpJ = K (d pz , dp,) .
• Regime de transition
Si d P1 et d pz ont un e valeur compa rable a Aa ir , on doit corriger Ie noyau de
coag ulation du regime cont inu par un coefficient mul tiplicat eur ([40]). On
renvoie a [126] pour les formul es analyt iques (san s int eret dan s Ie cadre
de cet te presentation) .
Au glob al , Ie t au x de coag ulation est maxim al qu and les tailles des deux aerosols
qui coagulent sont les plu s sepa rees : en effet, les petits ae rosols ont une forte
vitesse d 'agit ation , mais la sur face qu 'ils offrent a la collision est faibl e. Le
meilleur compromis est ob tenu pour une collision entre un peti t aerosol et un
gros aerosol (voir la figure 5.8).
5 .1.4.2 Condensation/ evaporation
Le flux de masse Ii est classiquement modelise selon
t, = ?7rDfdpZ(Knil O:i~(df - cHdp, t))
n oya u de co nd ensatio n
(5.15)
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Figure 5.8 - Distribution du noyau de coag ulation K(d pl, d pz) en fonct ion du diam etre des particules qui collisionnent . Le champ t race est
log10 (K (d p1 , d pz) / K max) ou K max est la valeur maxim ale pour un coup le de
diam etres (exprirnes en urn) (d p" dpJ E [0.01, 10] x [0.01, 10]. A noter Ie caract ere syrnet rique : K (d p1 , dpJ = K (d pz , dp,) .
• Regime de transition
Si d P1 et d pz ont un e valeur compa rable a Aa ir , on doit corriger Ie noyau de
coag ulation du regime cont inu par un coefficient mul tiplicat eur ([40]). On
renvoie a [126] pour les formul es analyt iques (san s int eret dan s Ie cadre
de cet te presentation) .
Au glob al , Ie t au x de coag ulation est maxim al qu and les tailles des deux aerosols
qui coagulent sont les plu s sepa rees : en effet, les petits ae rosols ont une forte
vitesse d 'agit ation , mais la sur face qu 'ils offrent a la collision est faibl e. Le
meilleur compromis est ob tenu pour une collision entre un peti t aerosol et un
gros aerosol (voir la figure 5.8).
5 .1.4.2 Condensation/ evaporation
Le flux de masse Ii est classiquement modelise selon
t, = ?7rDfdpZ(Knil O:i~(df - cHdp, t))
n oya u de co nd ensatio n
(5.15)