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Pollution atrnospherique
De rnerne, en premiere approximation, Ie terme (T 1/To)g qui apparait dans
I'equation dcvolntion de la composante verticale de vitesse w peut etre remplace par (e 1/eO )g.
3.5.2.2 Moyenne de Reynolds pour la CLA turbulente
L'ecoulernent dans la CLA peut etre en realite fortement turbulent, comme
on a deja pu Ie verifier en calculant les nombres de Reynolds et de Rayleigh. A
moins de vouloir calculer toutes les echelles de I'ecoulernent, on est donc oblige
d'adopter une approche par moyennisation en decomposant toute grandeur
physique W en une moyenne (w) et une fluctuation w' : W == (w) + w' .
On moyenne alors les equations (3.46) en utilisant les proprietcs de I'operateur de moyenne :
(3.48)
ou l'on a defini la derivee totale d'une grandeur moyenne (w) selon
(3.49)
et la divergence des correlations avec Ie vecteur V'de fluctuation de la vitesse
selon
(3.50)
Les flux turbulents \ \[1"' V') doivent etre modelises : c'est le probleme de la
fermeture des modeles turbulents (avec ici neuf correlations inconnues).
3.5.2.3 Schernas de fermeture
On distingue classiquement les schemas de fermeture selon leur ordre. Les
fermetures d'ordre 1 sont cxprimces en fonction des valeurs moyennes des
champs (voir ci-dessous), et les fermetures d'ordre 2 reposent de plus sur les
correlations moyennes. On parle de fermeture d'ordre 1.5 pour les modelos
k - E OU Ie taux de dissipation visqueuse, defini dans I'equation dcvolntion de
TKE s (3.29), est calcule par
(TKE s ) 1. 5
E== - - - -
L c
(3.51)
Pollution atrnospherique
De rnerne, en premiere approximation, Ie terme (T 1/To)g qui apparait dans
I'equation dcvolntion de la composante verticale de vitesse w peut etre remplace par (e 1/eO )g.
3.5.2.2 Moyenne de Reynolds pour la CLA turbulente
L'ecoulernent dans la CLA peut etre en realite fortement turbulent, comme
on a deja pu Ie verifier en calculant les nombres de Reynolds et de Rayleigh. A
moins de vouloir calculer toutes les echelles de I'ecoulernent, on est donc oblige
d'adopter une approche par moyennisation en decomposant toute grandeur
physique W en une moyenne (w) et une fluctuation w' : W == (w) + w' .
On moyenne alors les equations (3.46) en utilisant les proprietcs de I'operateur de moyenne :
(3.48)
ou l'on a defini la derivee totale d'une grandeur moyenne (w) selon
(3.49)
et la divergence des correlations avec Ie vecteur V'de fluctuation de la vitesse
selon
(3.50)
Les flux turbulents \ \[1"' V') doivent etre modelises : c'est le probleme de la
fermeture des modeles turbulents (avec ici neuf correlations inconnues).
3.5.2.3 Schernas de fermeture
On distingue classiquement les schemas de fermeture selon leur ordre. Les
fermetures d'ordre 1 sont cxprimces en fonction des valeurs moyennes des
champs (voir ci-dessous), et les fermetures d'ordre 2 reposent de plus sur les
correlations moyennes. On parle de fermeture d'ordre 1.5 pour les modelos
k - E OU Ie taux de dissipation visqueuse, defini dans I'equation dcvolntion de
TKE s (3.29), est calcule par
(TKE s ) 1. 5
E== - - - -
L c
(3.51)