33
=
∆( )
( )
(15)
Le premier mécanisme de dissipation est le composant de rupture inhérent T1, qui tient compte de
la rupture résultant des instabilités des ondes à cette fréquence. Le deuxième composant de rupture
T2 est un terme cumulatif qui tient compte de la dissipation des vagues induites par la rupture de
vagues plus longues, par exemple, par la turbulence créée par de tels événements de rupture. Les
niveaux de dépassement ∆(f) sont normalisés par la densité spectrale E ̃ (f^'). Rogers et al (Rogers et
al., 2012) ont étalonné les termes de dissipation à l'aide de simulations de modèles ponctuels et
proposé quatre ensembles de coefficients, a1, a2, p1 et p2. Ces quatre coefficients donnent des formes
différentes des termes de dissipation T1 et T2. Dans le cadre de l'étalonnage, deux coefficients (a1 et
a2) ont été trouvés, ces deux coefficients donnent la meilleure correspondance de l'énergie totale dans
des essais à durée limitée idéalisés avec deux modèles préexistants, y compris la physique par défaut
du SWAN. La taille relative de a1 et a2 est réglée pour atteindre un rapport souhaité de T1 et T2 aux
valeurs d'âge des grandes vagues à des vitesses de vent modérées. Les coefficients de puissance p1 et
p2 déterminent dans quelle mesure le terme de dissipation réagit au dépassement du seuil. La
dissipation devient importante lorsque p1 et p2 sont supérieurs à 1 car cela entraîne une augmentation
du dépassement_∆(f). L'augmentation des valeurs de p1 et p2 à des valeurs encore plus grandes de 4
et 8 suggère une augmentation explosive de la dissipation. Cependant, cela est considéré comme
physiquement plus réaliste dans les situations où l'énergie des vagues doit diminuer dans un court laps
de temps ou à une échelle spatiale en raison du blocage des vagues (Rogers et al., 2012) ou en raison
de virages soudains du vent (Aijaz et al., 2016).
3.2. Configuration du modèle
Dans cette étude, le modèle SWAN cycle III version 41.20 a été utilisé pour réaliser l'étude
rétrospective. Il a été exécuté en mode non stationnaire de troisième génération avec un pas de temps
de 30 min et un maximum de 4 itérations par pas de temps en utilisant le critère de convergence
exigeant une convergence de 99% des points de grille actifs. Le domaine du modèle couvre toute la
Méditerranée occidentale, de 17°E à 6°W et de 35°N à 45°N (Figure II-1). Le domaine a été discrétisé
avec une grille régulière de 0,033° × 0,033° en coordonnées sphériques. La fonction de spectre de
densité d'énergie des ondes directionnelles a été discrétisée à l'aide de 36 récepteurs directionnels et
de 35 récepteurs de fréquence entre 0,033 Hz et 1,0 Hz. Le schéma numérique était le schéma
=
∆( )
( )
(15)
Le premier mécanisme de dissipation est le composant de rupture inhérent T1, qui tient compte de
la rupture résultant des instabilités des ondes à cette fréquence. Le deuxième composant de rupture
T2 est un terme cumulatif qui tient compte de la dissipation des vagues induites par la rupture de
vagues plus longues, par exemple, par la turbulence créée par de tels événements de rupture. Les
niveaux de dépassement ∆(f) sont normalisés par la densité spectrale E ̃ (f^'). Rogers et al (Rogers et
al., 2012) ont étalonné les termes de dissipation à l'aide de simulations de modèles ponctuels et
proposé quatre ensembles de coefficients, a1, a2, p1 et p2. Ces quatre coefficients donnent des formes
différentes des termes de dissipation T1 et T2. Dans le cadre de l'étalonnage, deux coefficients (a1 et
a2) ont été trouvés, ces deux coefficients donnent la meilleure correspondance de l'énergie totale dans
des essais à durée limitée idéalisés avec deux modèles préexistants, y compris la physique par défaut
du SWAN. La taille relative de a1 et a2 est réglée pour atteindre un rapport souhaité de T1 et T2 aux
valeurs d'âge des grandes vagues à des vitesses de vent modérées. Les coefficients de puissance p1 et
p2 déterminent dans quelle mesure le terme de dissipation réagit au dépassement du seuil. La
dissipation devient importante lorsque p1 et p2 sont supérieurs à 1 car cela entraîne une augmentation
du dépassement_∆(f). L'augmentation des valeurs de p1 et p2 à des valeurs encore plus grandes de 4
et 8 suggère une augmentation explosive de la dissipation. Cependant, cela est considéré comme
physiquement plus réaliste dans les situations où l'énergie des vagues doit diminuer dans un court laps
de temps ou à une échelle spatiale en raison du blocage des vagues (Rogers et al., 2012) ou en raison
de virages soudains du vent (Aijaz et al., 2016).
3.2. Configuration du modèle
Dans cette étude, le modèle SWAN cycle III version 41.20 a été utilisé pour réaliser l'étude
rétrospective. Il a été exécuté en mode non stationnaire de troisième génération avec un pas de temps
de 30 min et un maximum de 4 itérations par pas de temps en utilisant le critère de convergence
exigeant une convergence de 99% des points de grille actifs. Le domaine du modèle couvre toute la
Méditerranée occidentale, de 17°E à 6°W et de 35°N à 45°N (Figure II-1). Le domaine a été discrétisé
avec une grille régulière de 0,033° × 0,033° en coordonnées sphériques. La fonction de spectre de
densité d'énergie des ondes directionnelles a été discrétisée à l'aide de 36 récepteurs directionnels et
de 35 récepteurs de fréquence entre 0,033 Hz et 1,0 Hz. Le schéma numérique était le schéma