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légèrement dispersif BSBT (premier ordre en amont du vent ; en arrière dans l'espace, en arrière dans
le temps).
En ce qui concerne les processus de calcul physique, nous avons utilisé différentes formulations de
croissance exponentielle du vent et de whitecapping et calibré leur paramètre Cds accordable. De plus,
nous avons utilisé et calibré séparément le nouveau terme source package ST6. Pour les interactions
onde-onde quadruplet, nous avons utilisé l'approximation d'interaction discrète (DIA) de Hasselmann
et al (Hasselmann et Hasselmann, 1985) avec λ =0,25 et Cnl4=3x10
7 . La formulation de frottement de
fond JONSWAP a été utilisée avec Cfjon=0,038 m
2 s
-3 selon Zijlema et al (Zijlema et al., 2012). La
déferlante à profondeur limitée est modélisée selon le modèle de forage de Battjes et Janssen (Battjes
J. A. et Janssen J. P. F. M., 1978) en utilisant α=1 et γ=0.73. La forme des spectres (en fréquence et
en direction) à la limite sud-est de la grille de calcul a été définie à l'aide du spectre JONSWAP avec
un paramètre d'amélioration du pic gamma=3,3.
3.3. Données utilisées
Le vent est la principale force responsable de la génération des ondes gravitationnelles. La hauteur
de la vague et son énergie dépendent de la vitesse du vent, de sa persistance et de sa force de traction.
Dans cette étude, le modèle SWAN a été forcé par les données de vent de la Climate Forecast System
Reanalysis (CFSR) développée par le NCEP (National Centers for Environmental Prediction). Cette
base de données se caractérise par une résolution temporelle élevée d'une heure avec une résolution
spatiale élevée de 0,3125° x 0,3125° entre 1979 et 2011 (CFSR v1) (Saha et al., 2010) et 0,225° x
0,225° depuis 2011 (CFSR v2) (Saha et al., 2014). Plusieurs études antérieures (Akpınar et al, 2016 ;
Chawla et al, 2012 ; Cox et al, 2011 ; Ponce de León et Guedes Soares, 2014) ont approuvé l'efficacité
de cette source de données en utilisant les modèles de troisième génération des vagues. Cette source
de données donne un meilleur résultat que les autres sources de données ‘’réanalyses’’ en utilisant le
modèle SWAN en mer noir (Van Vledder et Akpınar, 2015). Par ailleurs, une étude (Cox et al., 2011)
sur l'utilisation du forçage du vent du CFSR dans la modélisation de la réponse océanique a montré
que le champ de vent du CFSR (U10) fournit une excellente source de forçage pour le modèle de
vague de 3e génération. Pour accéder à la base de données du CFSR "ds093.1", nous avons utilisé le
site Web des archives de données de recherche de l'University Corporation for Atmospheric Research
et des National Centers for Environmental Prediction, (https://ncar.ucar.edu).
légèrement dispersif BSBT (premier ordre en amont du vent ; en arrière dans l'espace, en arrière dans
le temps).
En ce qui concerne les processus de calcul physique, nous avons utilisé différentes formulations de
croissance exponentielle du vent et de whitecapping et calibré leur paramètre Cds accordable. De plus,
nous avons utilisé et calibré séparément le nouveau terme source package ST6. Pour les interactions
onde-onde quadruplet, nous avons utilisé l'approximation d'interaction discrète (DIA) de Hasselmann
et al (Hasselmann et Hasselmann, 1985) avec λ =0,25 et Cnl4=3x10
7 . La formulation de frottement de
fond JONSWAP a été utilisée avec Cfjon=0,038 m
2 s
-3 selon Zijlema et al (Zijlema et al., 2012). La
déferlante à profondeur limitée est modélisée selon le modèle de forage de Battjes et Janssen (Battjes
J. A. et Janssen J. P. F. M., 1978) en utilisant α=1 et γ=0.73. La forme des spectres (en fréquence et
en direction) à la limite sud-est de la grille de calcul a été définie à l'aide du spectre JONSWAP avec
un paramètre d'amélioration du pic gamma=3,3.
3.3. Données utilisées
Le vent est la principale force responsable de la génération des ondes gravitationnelles. La hauteur
de la vague et son énergie dépendent de la vitesse du vent, de sa persistance et de sa force de traction.
Dans cette étude, le modèle SWAN a été forcé par les données de vent de la Climate Forecast System
Reanalysis (CFSR) développée par le NCEP (National Centers for Environmental Prediction). Cette
base de données se caractérise par une résolution temporelle élevée d'une heure avec une résolution
spatiale élevée de 0,3125° x 0,3125° entre 1979 et 2011 (CFSR v1) (Saha et al., 2010) et 0,225° x
0,225° depuis 2011 (CFSR v2) (Saha et al., 2014). Plusieurs études antérieures (Akpınar et al, 2016 ;
Chawla et al, 2012 ; Cox et al, 2011 ; Ponce de León et Guedes Soares, 2014) ont approuvé l'efficacité
de cette source de données en utilisant les modèles de troisième génération des vagues. Cette source
de données donne un meilleur résultat que les autres sources de données ‘’réanalyses’’ en utilisant le
modèle SWAN en mer noir (Van Vledder et Akpınar, 2015). Par ailleurs, une étude (Cox et al., 2011)
sur l'utilisation du forçage du vent du CFSR dans la modélisation de la réponse océanique a montré
que le champ de vent du CFSR (U10) fournit une excellente source de forçage pour le modèle de
vague de 3e génération. Pour accéder à la base de données du CFSR "ds093.1", nous avons utilisé le
site Web des archives de données de recherche de l'University Corporation for Atmospheric Research
et des National Centers for Environmental Prediction, (https://ncar.ucar.edu).