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16
Généralités —— Transferts luminaires
â
‘l
et en tenant compte du théorème des forces vives, quel que soit f,-:
i
!
39E
_
'
«,
a _à T
”
d
°
ô_dv+
gEV,,da =
Çde
pd1v V.dL+
gra
.n
a
f
;
®
2
@
®
2
(1-27)
Equation qui peut s’écrire par application du théorème de la divergence:
i
l
ôQE
_
—>
_
—>
_
-———>
_
—ô—+le
QEV+p d1vV—Œ—dw( grad T) dv — 0
t
î
@
-
%
et cette équation étant valable que] que soit @ on a localement:
}
ôQE
.
-—
.
——
.
—»
E
Î+le
QEV+p d1v V = Œ+d1v (A grad T
(1-28)
î
soit en tenant compte de l’équation de continuité:
i
ôE
—>
——>
,
-+
_
——>
È
Qär—+QV.grad
E+p d1vV=©+drv (À grad T)
DE
»
,
_.
-
QD_t+p
div V=ÇD+dw(Àgrad T)
soit encore:
———
—
: @
d
 r d T
QDt
th
+W(ga)
D E+
D
_
_,
@ _—(î(tp/Œ—Îpf : Œ+d1V( grad T)
car
”(P/9)
_
Æ_£ 23
9
D:
_
Dt
@
Dr
E+(p/g) : H désignant l’enthalpie du milieu par unité de masse, l’équation d’énergie
peut enn être mise sous la forme équivalente aux précédentes:
9 —Dt—
—
Î
+Œ+d1v(À grad T)
(1-29)
_
L’enthalpie H est fonction de la pression et de la température T de telle sorte que:
£)H
__
ôH
DT
ôH
Dp
D:
_
aT
Dt
+
E
ôH/8T = C
p désigne
la chaleur massique à pression constante et Q(ôH/ôp) est égal
'
a
1—T,
dé31gnant
le coefcient de dilatation cubique à pression constante. L’équa—
tion d’energie peut donc s’écrire sous la forme habituellement employée pour l’étude
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la chaleur massique à pression constante et Q(ôH/ôp) est égal
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le coefcient de dilatation cubique à pression constante. L’équa—
tion d’energie peut donc s’écrire sous la forme habituellement employée pour l’étude