Les lranSferts par conduction et dlllSÏOn moléculaire
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en désignant par n l’abscisse d’un point sur la normale à de“ orientée positivement de
l’intérieur vers l’extérieur de 27.
Le coeicient de proportionnalité ). est une caractéristique physique du milieu qui
ne dépend pas, pour les milieux que nous aurons à considérer, de l’orientation du
vecteur 71 et qu’on appelle le coefcient de conductibilité thermique du milieu. Ce
coefcient a les dimensions d’une puissance par unité de longueur et par unité de
différence de température, dans le système légal MKSA il s’exprime en watt par mètre
n
et par 0C. Les autres unités encore employées sont: la petite calorie par centimètre,
par seconde et par degré C, que nous appellerons l’unité C.G.S et la grande calorie
par heure, par mètre et par 0C que nous appellerons l’unité des thermiciens.
L’unité MKSA vaut 1/418 unité CGS et 1/1,16 unité des thermiciens.
Pour les solides et les liquides  est lentement variable avec la température et la pression et pour les gaz  est pratiquement indépendant de la pression mais croît avec
la température sensiblement comme la viscosité dynamique, c’est—à—dire proportion—
nellement à T”, Tdésignant la température absolue et n un exposant compris entre 1/2
et 1.
Dans les applications on suppose souvent que ?. est constant pour les solides et les
liquides mais il faut généralement tenir compte des variations de À avec T pour les
gaz.
Voici quelques valeurs de À en calories par cm, par seconde et par 0C:
cuivre et argent
1
aluminium
0,5
acier
0,1
eau
1,5 . 10—3
air dans les conditions normales
6. 10“5
Deux autres grandeurs physiques caractéristiques du milieu interviennent dans les
problèmes de conduction en régime variable: la masse volumique @ et la chaleur
massique du milieu. Comme on le sait il faut distinguer suivant la nature de la trans—
formation que subit le milieu, la chaleur massique à pression constante CP
et la chaleur
massique à volume constant CU. Dans les applications que nous ferons c’est en général la chaleur massique à pression constante qui intervient et nous verrons que les 3
grandeurs Â, @ et C,, s’introduisent par l’intermédiaire du groupement Â/QCP qu’on
appelle la ditïusivité thermique du milieu et qui a les dimensions du carré d’une
longueur divisé par un temps, c’est—à-dire les dimensions d’une viscosité cinématique.
1.2.2 — Transferts de masse par d’usîon moléculaire
Ce phénomène est très général et s’observe même dans les solides mais pour les
applications que nous envisageons nous nous limiterons aux liquides et aux gaz. Soit
un milieu assimilable à un milieu continu composé de divers constituants, s’il existe
entre divers points du milieu des différences de composition, l’agitation moléculaire
tend à rétablir l’uniformité de la composition dans tout le milieu.
Nous caractériserons la composition du milieu en un point M par la masse c par
unité de volume d’un constituant C que nous appellerons concentration de C et s’il
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en désignant par n l’abscisse d’un point sur la normale à de“ orientée positivement de
l’intérieur vers l’extérieur de 27.
Le coeicient de proportionnalité ). est une caractéristique physique du milieu qui
ne dépend pas, pour les milieux que nous aurons à considérer, de l’orientation du
vecteur 71 et qu’on appelle le coefcient de conductibilité thermique du milieu. Ce
coefcient a les dimensions d’une puissance par unité de longueur et par unité de
différence de température, dans le système légal MKSA il s’exprime en watt par mètre
n
et par 0C. Les autres unités encore employées sont: la petite calorie par centimètre,
par seconde et par degré C, que nous appellerons l’unité C.G.S et la grande calorie
par heure, par mètre et par 0C que nous appellerons l’unité des thermiciens.
L’unité MKSA vaut 1/418 unité CGS et 1/1,16 unité des thermiciens.
Pour les solides et les liquides  est lentement variable avec la température et la pression et pour les gaz  est pratiquement indépendant de la pression mais croît avec
la température sensiblement comme la viscosité dynamique, c’est—à—dire proportion—
nellement à T”, Tdésignant la température absolue et n un exposant compris entre 1/2
et 1.
Dans les applications on suppose souvent que ?. est constant pour les solides et les
liquides mais il faut généralement tenir compte des variations de À avec T pour les
gaz.
Voici quelques valeurs de À en calories par cm, par seconde et par 0C:
cuivre et argent
1
aluminium
0,5
acier
0,1
eau
1,5 . 10—3
air dans les conditions normales
6. 10“5
Deux autres grandeurs physiques caractéristiques du milieu interviennent dans les
problèmes de conduction en régime variable: la masse volumique @ et la chaleur
massique du milieu. Comme on le sait il faut distinguer suivant la nature de la trans—
formation que subit le milieu, la chaleur massique à pression constante CP
et la chaleur
massique à volume constant CU. Dans les applications que nous ferons c’est en général la chaleur massique à pression constante qui intervient et nous verrons que les 3
grandeurs Â, @ et C,, s’introduisent par l’intermédiaire du groupement Â/QCP qu’on
appelle la ditïusivité thermique du milieu et qui a les dimensions du carré d’une
longueur divisé par un temps, c’est—à-dire les dimensions d’une viscosité cinématique.
1.2.2 — Transferts de masse par d’usîon moléculaire
Ce phénomène est très général et s’observe même dans les solides mais pour les
applications que nous envisageons nous nous limiterons aux liquides et aux gaz. Soit
un milieu assimilable à un milieu continu composé de divers constituants, s’il existe
entre divers points du milieu des différences de composition, l’agitation moléculaire
tend à rétablir l’uniformité de la composition dans tout le milieu.
Nous caractériserons la composition du milieu en un point M par la masse c par
unité de volume d’un constituant C que nous appellerons concentration de C et s’il