Chapitre 18 – Filtres linéaires
➤ Remarque : Nous verrons dans la suite qu’il arrive très souvent que les deux bornes
du bas soient reliées entre elles et reliées à la masse comme dans le cas où le quadripôle
est un amplificateur opérationnel.
1.2 Complément : notion d’impédances d’entrée et de sortie
Si on considère un quadripôle en régime sinusoïdal, on peut adopter deux points
de vue (Cf. figure 18.3). Le générateur ne voit qu’un dipôle passif, constitué en fait
du quadripôle et de la charge ; ce dipôle est traversé par l’intensité i e sous la tension
v e . La charge, elle, ne voit qu’un dipôle actif, constitué en fait du générateur et du
quadripôle, générant une intensité i s sous une tension v s .
i e
v e
i s
v s
G
Q
U
de l’utilisateur
du générateur
dipôle vu
dipôle vu
Figure 18.3 Quadripôle vu du
générateur ou de l’utilisateur.
i e
Z e e s
Z s
i s
v s
v e
Figure 18.4 Modélisation des
entrée et sortie d’un quadripôle.
On peut donc modéliser le quadripôle et sa charge en entrée par une impédance
appelée impédance d’entrée et modéliser le générateur et le quadripôle en sortie par sa
représentation de Thévenin ou Norton équivalente.
• L’impédance d’entrée Z e est le rapport
v e
i e
. Elle est indépendante du générateur
d’entrée mais peut dépendre de la charge (Cf. figure 18.4).
• Vu de la charge, le reste du circuit est donc un dipôle actif, on peut le représenter par son modèle de Thévenin ou de Norton dont l’impédance porte le nom
d’impédance de sortie Z s (Cf. figure 18.4) .
2. Fonction de transfert
2.1 Transfert statique
On se place en régime continu et on désigne la grandeur d’entrée par E c (intensité
d’entrée I e ou tension d’entrée U e ) et la grandeur de sortie par S c (intensité de sortie
I s ou tension de sortie U s ). Le transfert statique est par définition :
H 0 =
S c
E c
(18.1)
396
➤ Remarque : Nous verrons dans la suite qu’il arrive très souvent que les deux bornes
du bas soient reliées entre elles et reliées à la masse comme dans le cas où le quadripôle
est un amplificateur opérationnel.
1.2 Complément : notion d’impédances d’entrée et de sortie
Si on considère un quadripôle en régime sinusoïdal, on peut adopter deux points
de vue (Cf. figure 18.3). Le générateur ne voit qu’un dipôle passif, constitué en fait
du quadripôle et de la charge ; ce dipôle est traversé par l’intensité i e sous la tension
v e . La charge, elle, ne voit qu’un dipôle actif, constitué en fait du générateur et du
quadripôle, générant une intensité i s sous une tension v s .
i e
v e
i s
v s
G
Q
U
de l’utilisateur
du générateur
dipôle vu
dipôle vu
Figure 18.3 Quadripôle vu du
générateur ou de l’utilisateur.
i e
Z e e s
Z s
i s
v s
v e
Figure 18.4 Modélisation des
entrée et sortie d’un quadripôle.
On peut donc modéliser le quadripôle et sa charge en entrée par une impédance
appelée impédance d’entrée et modéliser le générateur et le quadripôle en sortie par sa
représentation de Thévenin ou Norton équivalente.
• L’impédance d’entrée Z e est le rapport
v e
i e
. Elle est indépendante du générateur
d’entrée mais peut dépendre de la charge (Cf. figure 18.4).
• Vu de la charge, le reste du circuit est donc un dipôle actif, on peut le représenter par son modèle de Thévenin ou de Norton dont l’impédance porte le nom
d’impédance de sortie Z s (Cf. figure 18.4) .
2. Fonction de transfert
2.1 Transfert statique
On se place en régime continu et on désigne la grandeur d’entrée par E c (intensité
d’entrée I e ou tension d’entrée U e ) et la grandeur de sortie par S c (intensité de sortie
I s ou tension de sortie U s ). Le transfert statique est par définition :
H 0 =
S c
E c
(18.1)
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