© Dunod – La photocopie non autorisée est un délit
Méthode de Silberman
b) Explication
A
A
B
B
F
F
Figure 13.9 Autocollimation
On place un miroir plan devant la lentille
convergente (cf. figure 13.9).
L’objet A va donner une image A à travers
le système lentille-miroir. On appelle A 1 et
A 2 les images intermédiaires :
A
lentille
− −−→ A 1
miroir
− −− → A 2
lentille
− −−→ A
Attention, puisque la lumière change de sens, il faut penser dans les raisonnements à inverser
les foyers objet et image, sachant que les deux foyers sont symétriques par rapport à la
lentille.
On suppose que A est dans le plan focal objet de la lentille, alors A 1 est à l’infini, de
même que A 2 . Le point A est alors dans le plan focal devenu le plan focal image. Ainsi
A = A : l’objet et l’image sont dans le même plan et on les voit simultanément
nets. D’autre part si l’on note O le centre optique de la lentille, et que l’on dispose
d’un objet AB, le grandissement est −1 (image renversée) puisque :
g =
A B
AB
=
OA
OA
= −1
Sur la figure 13.9, le point A est pris sur l’axe optique. Si ce point n’est pas sur l’axe,
le résultat est identique, l’image est simplement décalée dans le plan focal.
3.2 Lentille divergente
Le problème est le même que pour la méthode directe ; on procède de même en
accolant la lentille divergente à une lentille convergente de plus grande vergence (la
mise au point est plus délicate).
4. Méthode de Silberman
4.1 Lentille convergente
a) Principe
La distance minimale D entre un objet réel et son image réelle est égale à 4f . Dans
cette configuration, la lentille est à mi-distance de l’objet et de l’écran.
b) Manipulation
Sachant que pour D = 4f , l’image et l’objet sont symétriques par rapport à la lentille,
on place l’objet et l’écran contre la lentille et on les écarte symétriquement jusqu’à
voir une image nette. On ajuste ensuite le réglage des positions pour avoir le même
écart lentille-écran et lentille-objet, puis on mesure D.
309
Méthode de Silberman
b) Explication
A
A
B
B
F
F
Figure 13.9 Autocollimation
On place un miroir plan devant la lentille
convergente (cf. figure 13.9).
L’objet A va donner une image A à travers
le système lentille-miroir. On appelle A 1 et
A 2 les images intermédiaires :
A
lentille
− −−→ A 1
miroir
− −− → A 2
lentille
− −−→ A
Attention, puisque la lumière change de sens, il faut penser dans les raisonnements à inverser
les foyers objet et image, sachant que les deux foyers sont symétriques par rapport à la
lentille.
On suppose que A est dans le plan focal objet de la lentille, alors A 1 est à l’infini, de
même que A 2 . Le point A est alors dans le plan focal devenu le plan focal image. Ainsi
A = A : l’objet et l’image sont dans le même plan et on les voit simultanément
nets. D’autre part si l’on note O le centre optique de la lentille, et que l’on dispose
d’un objet AB, le grandissement est −1 (image renversée) puisque :
g =
A B
AB
=
OA
OA
= −1
Sur la figure 13.9, le point A est pris sur l’axe optique. Si ce point n’est pas sur l’axe,
le résultat est identique, l’image est simplement décalée dans le plan focal.
3.2 Lentille divergente
Le problème est le même que pour la méthode directe ; on procède de même en
accolant la lentille divergente à une lentille convergente de plus grande vergence (la
mise au point est plus délicate).
4. Méthode de Silberman
4.1 Lentille convergente
a) Principe
La distance minimale D entre un objet réel et son image réelle est égale à 4f . Dans
cette configuration, la lentille est à mi-distance de l’objet et de l’écran.
b) Manipulation
Sachant que pour D = 4f , l’image et l’objet sont symétriques par rapport à la lentille,
on place l’objet et l’écran contre la lentille et on les écarte symétriquement jusqu’à
voir une image nette. On ajuste ensuite le réglage des positions pour avoir le même
écart lentille-écran et lentille-objet, puis on mesure D.
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