Chapitre 11 – Lentilles minces sphériques
Le grossissement est donc :
G =
a
a
=
f
1
f
2
AF
2
F 1 A
= −620
(11.10)
On trouve un grandissement négatif car l’image sera vue renversée par rapport à
l’objet. En effet, sans le microscope, les rayons issus de l’objet proviennent du bas,
alors qu’avec le microscope, ils semblent provenir du haut.
4.2 La lunette de Galilée
La lunette de Galilée est la lunette la plus simple qui permette d’observer des objets terrestres, c’est-à-dire sans les renverser. On modélise l’objectif par une lentille convergente L 1 de distance focale f
1 = 60 cm et l’oculaire par une lentille divergente L 2
de distance focale f
2 = −5 cm. Les valeurs ci-dessus sont des exemples, elles peuvent
différer d’une lunette à l’autre.
Les objets observés sont à une distance grande devant la distance focale, on peut alors
les considérer à l’infini. Comme pour le microscope, l’image finale doit être à l’infini.
L’objet et l’image étant à l’infini : on dit que la lunette est réglée à l’infini.
Il s’agit d’un système afocal. Puisque l’objet est à l’infini, l’image intermédiaire
est dans le plan focal image de L 1 et comme l’image finale est à l’infini, l’image
intermédiaire est dans le plan focal objet de L 2 :
∞
objectif
− −−− → A 1 (= F 2 = F
1 )B 1
oculaire
− −−− → ∞
Il faut donc disposer les lentilles de manière à ce que F
1 = F 2 (Cf. figure 11.24).
+
L 1
O 1
a
a
A 1 = F 2 = F
1
B 1
O 2
L 2
F
2
F 1
a
Figure 11.24 Lunette de Galilée.
Sur la figure, on a représenté un faisceau parallèle provenant de l’objet sous un angle
a et émergeant de la lunette sous un angle a . Comme cela a été fait, on a toujours
intérêt à représenter l’image intermédiaire car cela peut faciliter les calculs ultérieurs.
262
Le grossissement est donc :
G =
a
a
=
f
1
f
2
AF
2
F 1 A
= −620
(11.10)
On trouve un grandissement négatif car l’image sera vue renversée par rapport à
l’objet. En effet, sans le microscope, les rayons issus de l’objet proviennent du bas,
alors qu’avec le microscope, ils semblent provenir du haut.
4.2 La lunette de Galilée
La lunette de Galilée est la lunette la plus simple qui permette d’observer des objets terrestres, c’est-à-dire sans les renverser. On modélise l’objectif par une lentille convergente L 1 de distance focale f
1 = 60 cm et l’oculaire par une lentille divergente L 2
de distance focale f
2 = −5 cm. Les valeurs ci-dessus sont des exemples, elles peuvent
différer d’une lunette à l’autre.
Les objets observés sont à une distance grande devant la distance focale, on peut alors
les considérer à l’infini. Comme pour le microscope, l’image finale doit être à l’infini.
L’objet et l’image étant à l’infini : on dit que la lunette est réglée à l’infini.
Il s’agit d’un système afocal. Puisque l’objet est à l’infini, l’image intermédiaire
est dans le plan focal image de L 1 et comme l’image finale est à l’infini, l’image
intermédiaire est dans le plan focal objet de L 2 :
∞
objectif
− −−− → A 1 (= F 2 = F
1 )B 1
oculaire
− −−− → ∞
Il faut donc disposer les lentilles de manière à ce que F
1 = F 2 (Cf. figure 11.24).
+
L 1
O 1
a
a
A 1 = F 2 = F
1
B 1
O 2
L 2
F
2
F 1
a
Figure 11.24 Lunette de Galilée.
Sur la figure, on a représenté un faisceau parallèle provenant de l’objet sous un angle
a et émergeant de la lunette sous un angle a . Comme cela a été fait, on a toujours
intérêt à représenter l’image intermédiaire car cela peut faciliter les calculs ultérieurs.
262