Dans ce cas, les lois de Kirchhoff donnent :
I 2 = I 1 + I 3
10I 1 + 12I 3 = 5 + E
16I 2 + 12I 3 = 5 − E
⎫
⎪ ⎬
⎪ ⎭
⇒ I 3 =
30 + 26E
472
On pouvait déduire ce résultat du cas précédent, en changeant E en −E et I 3 en −I 3 .
Là encore, si E = 2 volts, on obtient I 3 < 0 ; le courant I 3 réel est de sens opposé
à celui de la figure 2, le récepteur (M) se comporte bien comme un générateur.
2) Cas d’un récepteur non polarisé
Pour que (M) joue le rôle de récepteur et qu’il se polarise, il faut que le courant réel
I 3 soit dans le sens choisi au départ pour obtenir cette polarisation.
a) Supposons que le courant I 3 va de A vers B : c’est le cas de la figure 1, où (M) se
comporte comme un récepteur. Pour E = 2 V, on aura :
I 3 =
30 − 26E
472
=
−22
472
= −0,046 A
(1)
solution inacceptable puisque I 3 < 0.
b) Supposons que I 3 va de B vers A :
C’est le cas de la figure 2, où (M) se comporte encore comme un récepteur. On aura :
I 3 = −
30 + 26E
472
=
−82
472
= −0,173 A
(2)
solution également inacceptable pour la même raison. Par conséquent, la seule solution est I 3 = 0.
Cette condition ne peut être remplie par l’équation (2) correspondant au cas de la
figure 2.
Seul reste acceptable le cas de la figure 1. En considérant que E croît de 0 à une
valeur finale E
f au fur et à mesure que le récepteur se polarise, la condition I 3 = 0
dans l’équation (1) implique que :
30 − 26E
f = 0 soit
E
f =
30
26
= 1,15 kV
Par conséquent, à l’équilibre, le récepteur ne peut être que partiellement polarisé.
On en déduit alors :
I 1 = I 2 = I
La loi de Kirchhoff appliquée à la maille ADBCA permet d’écrire :
4I − 5 + 12I + 6I − 5 + 4I = 0
26I = 10 soit I = 0,385 A
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6 Le courant électrique dans les milieux conducteurs