1) À la vitesse de 7,5 · 10 −4 ms −1 , il faudrait une heure à un électron pour
parcourir une distance de 2,7 m. Par conséquent, lorsqu’on allume une
lampe à partir d’un interrupteur, ce n’est pas le nuage électronique mis en
mouvement au niveau de l’interrupteur qui va intervenir dans l’échauffement du filament de la lampe.
En fait, la fermeture de l’interrupteur se traduit par la propagation le long
du fil d’un signal correspondant au champ électrique, signal qui se propage
à une vitesse très élevée, de l’ordre de la vitesse de la lumière dans le
conducteur. Ce signal arrive presque instantanément en tous les points du
circuit, mettant en mouvement des nuages électroniques autour de chaque
point.
2) On peut généraliser la relation j = −ne
v établie dans le cas d’une
conduction électronique, au cas où l’on aurait des porteurs de charges de
natures différentes. On aura alors :
j =
k
n k q k
v k
(6.6)
la sommation se faisant sur toutes les espèces de particules concernées. q k
représente alors la valeur algébrique de la charge de la particule de type k.
En particulier, dans le cas d’un semi-conducteur où les charges positives et
négatives se déplacent en sens inverse sous l’action du champ appliqué, on a :
−→
E
−→ −→
v +
j +
−→
v −
j −
j = ρ +
v + + ρ −
v −
j = e(n +
v + − n −
v − )
Par conséquent, les densités de courant des charges positives et négatives
sont de même sens.
On notera que j et
E sont toujours de même sens.
6.3. ÉQUATION DE CONTINUITÉ
Soit S une surface fermée entourant un volume τ
d’un conducteur.
Supposons que la charge volumique ρ soit une fonction de temps. Pendant un intervalle de temps dt, la
variation de charge qui en résulte dans un volume
élémentaire dτ, s’écrit :
dq =
∂ρ
∂t
dt dτ
6.3 ÉQUATION DE CONTINUITÉ
153
© Dunod. La photocopie non autorisée est un délit.
−→
j
j
j
j
j
N
(S)
parcourir une distance de 2,7 m. Par conséquent, lorsqu’on allume une
lampe à partir d’un interrupteur, ce n’est pas le nuage électronique mis en
mouvement au niveau de l’interrupteur qui va intervenir dans l’échauffement du filament de la lampe.
En fait, la fermeture de l’interrupteur se traduit par la propagation le long
du fil d’un signal correspondant au champ électrique, signal qui se propage
à une vitesse très élevée, de l’ordre de la vitesse de la lumière dans le
conducteur. Ce signal arrive presque instantanément en tous les points du
circuit, mettant en mouvement des nuages électroniques autour de chaque
point.
2) On peut généraliser la relation j = −ne
v établie dans le cas d’une
conduction électronique, au cas où l’on aurait des porteurs de charges de
natures différentes. On aura alors :
j =
k
n k q k
v k
(6.6)
la sommation se faisant sur toutes les espèces de particules concernées. q k
représente alors la valeur algébrique de la charge de la particule de type k.
En particulier, dans le cas d’un semi-conducteur où les charges positives et
négatives se déplacent en sens inverse sous l’action du champ appliqué, on a :
−→
E
−→ −→
v +
j +
−→
v −
j −
j = ρ +
v + + ρ −
v −
j = e(n +
v + − n −
v − )
Par conséquent, les densités de courant des charges positives et négatives
sont de même sens.
On notera que j et
E sont toujours de même sens.
6.3. ÉQUATION DE CONTINUITÉ
Soit S une surface fermée entourant un volume τ
d’un conducteur.
Supposons que la charge volumique ρ soit une fonction de temps. Pendant un intervalle de temps dt, la
variation de charge qui en résulte dans un volume
élémentaire dτ, s’écrit :
dq =
∂ρ
∂t
dt dτ
6.3 ÉQUATION DE CONTINUITÉ
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© Dunod. La photocopie non autorisée est un délit.
−→
j
j
j
j
j
N
(S)