6.2.4 Différentes formes de conducteurs
a) Conducteurs filiformes
Si la section S d’un conducteur est constante et très petite devant sa longueur,
on admet que le vecteur densité de courant est uniforme :
j =
I
S
s’exprime en A · m −2
b) Conducteurs massifs cylindriques
On a :
I =
(S)
j ·
− →
dS
Si j est uniforme, on a encore :
j =
I
S
s’exprime en A · m −2
c) Nappe de courant
C’est le cas d’un ruban mince ou d’une couche mince. On définit alors une
densité surfacique de courant (exprimée en A · m −1 ) donnée par :
j s = σ
v
(6.4)
où σ est la charge libre surfacique. En introduisant la ligne AB, perpendiculaire en tout point
à j s , l’intensité du courant le long de la nappe
est :
I =
AB
j s ·
N d =
AB
j s d
(6.5)
Si j s est uniforme, on a :
j s =
I
AB
6.2.5 Ordre de grandeur
La vitesse de dérive des électrons due au champ appliqué
E est très inférieure
à la vitesse des électrons due à l’agitation thermique :
6.2 LE COURANT ÉLECTRIQUE
151
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j s
A
N
B
dᐉ