11. Intrication et non localité quantiques
465
avec
|±± =
1
√
2
(|0±|1)
2. En remarquant que l’état |0 B est corrélé à |± A , en déduire la probabilité de pouvoir discriminer entre les deux états |ψ ± et relier cette probabilité
à ψ − |ψ + .
3. On réalise le dispositif de la figure 11.22, avec des photons qui rencontrent des prismes polarisants PP et une lame semi-transparente LS dont
le coefficient de transmission est t (Scarani [2011]) ; |0 et |1 représentent des
états de polarisation horizontaux et verticaux des photons, qui correspondent
au système A de la question 1.L e sp r i s m e sPP 1 et PP 2 transmettent la polarisation |0 et réfléchissent la polarisation |1, tandis que |x, |y et |y
′
désignent des états de propagation suivant les directions Ox, Oy et y
′
correspondant au sytème B de la question 1. Montrer que l’évolution de |ψ ±
intriqué avec un état de propagation |x est donné par
|ψ ± ⊗ x
PP1
→
cos θ|0 ⊗ x±sin θ|1 ⊗ y
LS
→
√
t cos θ |0 ⊗ y±sin θ |1 ⊗ y + i
√
1 − t cos θ |0 ⊗ y
′
miroirs
→
(
√
t cos θ |0 ⊗ y±sin θ |1 ⊗ x)+i
√
1 − t cos θ |0 ⊗ y
′
PP2
→
√
t cos θ |0±sin θ |1
⊗|y + i
√
1 − t cos θ |0 ⊗ y
′
Quelle valeur de t faut-il choisir pour que |y soit en facteur d’un produit tensoriel avec l’un de deux états de polarisation orthogonaux |±± ?M o n t r e rq u e
l’action combinée du modulateur électro-optique MEO et du prisme polarisant
PP 3 permet de distinguer les états |+ et |−−.
11.6.14 Interférences des temps d’émission
1310 nm
laser pompe
655 nm
MZ
MZ
fibres optiques
D 1
D 2
cristal
δ
1310 nm
Fig. 11.23 – Interférences des temps d’émission.
Dans une expérience réalisée par une collaboration Nice-Genève (Tanzilli
et al. [2002]), un faisceau laser (laser de pompe) incident de longueur d’onde
465
avec
|±± =
1
√
2
(|0±|1)
2. En remarquant que l’état |0 B est corrélé à |± A , en déduire la probabilité de pouvoir discriminer entre les deux états |ψ ± et relier cette probabilité
à ψ − |ψ + .
3. On réalise le dispositif de la figure 11.22, avec des photons qui rencontrent des prismes polarisants PP et une lame semi-transparente LS dont
le coefficient de transmission est t (Scarani [2011]) ; |0 et |1 représentent des
états de polarisation horizontaux et verticaux des photons, qui correspondent
au système A de la question 1.L e sp r i s m e sPP 1 et PP 2 transmettent la polarisation |0 et réfléchissent la polarisation |1, tandis que |x, |y et |y
′
désignent des états de propagation suivant les directions Ox, Oy et y
′
correspondant au sytème B de la question 1. Montrer que l’évolution de |ψ ±
intriqué avec un état de propagation |x est donné par
|ψ ± ⊗ x
PP1
→
cos θ|0 ⊗ x±sin θ|1 ⊗ y
LS
→
√
t cos θ |0 ⊗ y±sin θ |1 ⊗ y + i
√
1 − t cos θ |0 ⊗ y
′
miroirs
→
(
√
t cos θ |0 ⊗ y±sin θ |1 ⊗ x)+i
√
1 − t cos θ |0 ⊗ y
′
PP2
→
√
t cos θ |0±sin θ |1
⊗|y + i
√
1 − t cos θ |0 ⊗ y
′
Quelle valeur de t faut-il choisir pour que |y soit en facteur d’un produit tensoriel avec l’un de deux états de polarisation orthogonaux |±± ?M o n t r e rq u e
l’action combinée du modulateur électro-optique MEO et du prisme polarisant
PP 3 permet de distinguer les états |+ et |−−.
11.6.14 Interférences des temps d’émission
1310 nm
laser pompe
655 nm
MZ
MZ
fibres optiques
D 1
D 2
cristal
δ
1310 nm
Fig. 11.23 – Interférences des temps d’émission.
Dans une expérience réalisée par une collaboration Nice-Genève (Tanzilli
et al. [2002]), un faisceau laser (laser de pompe) incident de longueur d’onde