11. Intrication et non localité quantiques
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et elle informe Bob qu’il doit appliquer au qubit C une rotation de π autour
de Ox, ou de façon équivalente la matrice σ x
exp
−i
πσ x
2
= −iσ x
Dans le troisième cas (|1 A 0 B ), il faut appliquer une rotation de π autour de
Oz, et dans le dernier cas (|1 A 1 B ) une rotation de π autour de Oy.O nn o t e
que dans les quatre cas de figure, Alice ne connaît pas les coefficients λ et µ,
et elle communique uniquement à Bob les informations sur la rotation qu’il
doit effectuer.
Il est utile d’ajouter les remarques finales :
• à aucun moment les coefficients λ et µ ne sont mesurés, et l’état |ϕ A
est détruit au cours de la mesure faite par Alice. Il n’y a donc pas de
contradiction avec le théorème de non-clonage ;
• Bob ne “connaît” l’état de la particule C que lorsqu’il a reçu le résultat
de la mesure d’Alice. La transmission de cette information doit se faire
par une voie classique, à une vitesse au plus égale à celle de la lumière.
Il n’y a donc pas transmission instantanée de l’information à distance ;
• il n’y a jamais transport de matière dans la téléportation quantique
28
.
11.5.4 Échange d’intrication
b
a
c
d
Fig. 11.16 – Deux photons arrivant sur une lame séparatrice.
Jusqu’à présent, nous avons décrit des états intriqués produits par une
source (atome, cristal non linéaire...), et les deux particules de l’état intriqué
ont été en contact ou très proches dans le passé. En fait, grâce à l’échange
d’intrication, on peut parfaitement obtenir des états intriqués de deux particules qui n’ont jamais été en contact, n’ont jamais eu de passé commun,
28. Pour une expérience récente de téléportation, voir par exemple Olmschenk et al.
[2009], qui utilisent le schéma décrit dans le § 11.5.4.
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et elle informe Bob qu’il doit appliquer au qubit C une rotation de π autour
de Ox, ou de façon équivalente la matrice σ x
exp
−i
πσ x
2
= −iσ x
Dans le troisième cas (|1 A 0 B ), il faut appliquer une rotation de π autour de
Oz, et dans le dernier cas (|1 A 1 B ) une rotation de π autour de Oy.O nn o t e
que dans les quatre cas de figure, Alice ne connaît pas les coefficients λ et µ,
et elle communique uniquement à Bob les informations sur la rotation qu’il
doit effectuer.
Il est utile d’ajouter les remarques finales :
• à aucun moment les coefficients λ et µ ne sont mesurés, et l’état |ϕ A
est détruit au cours de la mesure faite par Alice. Il n’y a donc pas de
contradiction avec le théorème de non-clonage ;
• Bob ne “connaît” l’état de la particule C que lorsqu’il a reçu le résultat
de la mesure d’Alice. La transmission de cette information doit se faire
par une voie classique, à une vitesse au plus égale à celle de la lumière.
Il n’y a donc pas transmission instantanée de l’information à distance ;
• il n’y a jamais transport de matière dans la téléportation quantique
28
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11.5.4 Échange d’intrication
b
a
c
d
Fig. 11.16 – Deux photons arrivant sur une lame séparatrice.
Jusqu’à présent, nous avons décrit des états intriqués produits par une
source (atome, cristal non linéaire...), et les deux particules de l’état intriqué
ont été en contact ou très proches dans le passé. En fait, grâce à l’échange
d’intrication, on peut parfaitement obtenir des états intriqués de deux particules qui n’ont jamais été en contact, n’ont jamais eu de passé commun,
28. Pour une expérience récente de téléportation, voir par exemple Olmschenk et al.
[2009], qui utilisent le schéma décrit dans le § 11.5.4.