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Physique quantique : Fondements
E
D x
D y
z
axe optique
y
O
θ
x
lame
biréfringente
D x
D y
(a)
(b)
Fig. 3.2 – Décomposition de la polarisation par une lame biréfringente. (a) Le rayon
ordinaire O est polarisé horizontalement, perpendiculairement au plan de la figure,
le rayon extraordinaire E est polarisé verticalement, dans le plan de la figure. (b)
Un prisme polarisant (ou de Wollaston) divise un faisceau incident en deux sousfaisceaux, l’un polarisé dans le plan de la figure (détecteur Dx) et l’autre polarisé
perpendiculairement au plan de la figure (détecteur Dy).
θ
x
y
axes
optiques
r
u
e
s
y
l
a
n
a
r
u
e
s
i
r
a
l
o
p
x
y
α
E
O
z
Fig. 3.3 – Décomposition et recombinaison de polarisations à l’aide de lames biréfringentes.
la différence de phase entre les deux ondes induite par la différence entre les
indices ordinaire et extraordinaire dans les lames biréfringentes ; une façon
de compenser cette différence d’indices est décrite dans l’exercice 3.3.5, mais
elle conduirait à des complications dans la discussion qui va suivre. Si l’on
néglige cette différence d’indices, l’onde lumineuse à la sortie de la seconde
lame biréfringente est polarisée suivant ˆ
n θ : la recombinaison des deux faisceaux x et y donne la lumière initiale, polarisée suivant la direction ˆ
n θ ,e t
l’intensité à la sortie de l’analyseur est réduite comme précédemment par le
facteur cos
2 (θ − α).
Si nous nous limitons à des états de polarisation linéaire, nous pouvons
décrire tout état de polarisation comme un vecteur unitaire réel du plan xOy,
dont une base orthonormée possible est formée des vecteurs |x et |y.Maissi