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Physique quantique : Exercices et applications
électromagnétique quantifié, puisque la cavité est initialement vide, et ces oscillations sont appelées à juste titre oscillations de Rabi du vide. Ces oscillations ont été observées expérimentalement, ce qui fournit une preuve directe
de la quantification du champ électromagnétique. L’expérience (figure 17.4) a
été réalisée avec les données numériques suivantes
d =1.1 × 10
−26 cm
ω
2π
=5.0 × 10
10 Hz
V =1.87 × 10
−6 m
3
La valeur théorique calculée à partir de ces données est en bon accord avec la
valeur mesurée expérimentalement à partir des oscillations Ω R /(2π)=47kHz.
S
R 2
C
S
O
R 1
D e
D g
Fig. 17.4 – Les atomes sortent du four O et traversent une première cavité microonde R1. Ils traversent ensuite la cavité supraconductrice C puis la seconde cavité
micro-onde R2.L e sc a v i t é sR1 et R2 sont alimentées par la même source S
′ .L e s
atomes sont finalement détectés par les deux détecteurs à ionisation De et Dg,q u i
sont déclenchés respectivement par les atomes dans les états e ou g.D ’ a p r è sM .
Brune et al. [1996].
17.3 Interaction atome-champ
électromagnétique
Dans cette section, nous allons examiner l’interaction entre un champ électromagnétique et un atome, modélisé comme dans la section 15.2 par un électron externe dans un potentiel à symétrie sphérique, ce qui est un bon modèle
pour un atome alcalin. En principe, nous devrions utiliser le champ électromagnétique quantifié introduit dans les sections précédentes, mais dans un
premier temps, nous utiliserons une approximation semi-classique,déjàin troduite dans la section 5.3 : le champ électromagnétique est décrit classiquement,
Physique quantique : Exercices et applications
électromagnétique quantifié, puisque la cavité est initialement vide, et ces oscillations sont appelées à juste titre oscillations de Rabi du vide. Ces oscillations ont été observées expérimentalement, ce qui fournit une preuve directe
de la quantification du champ électromagnétique. L’expérience (figure 17.4) a
été réalisée avec les données numériques suivantes
d =1.1 × 10
−26 cm
ω
2π
=5.0 × 10
10 Hz
V =1.87 × 10
−6 m
3
La valeur théorique calculée à partir de ces données est en bon accord avec la
valeur mesurée expérimentalement à partir des oscillations Ω R /(2π)=47kHz.
S
R 2
C
S
O
R 1
D e
D g
Fig. 17.4 – Les atomes sortent du four O et traversent une première cavité microonde R1. Ils traversent ensuite la cavité supraconductrice C puis la seconde cavité
micro-onde R2.L e sc a v i t é sR1 et R2 sont alimentées par la même source S
′ .L e s
atomes sont finalement détectés par les deux détecteurs à ionisation De et Dg,q u i
sont déclenchés respectivement par les atomes dans les états e ou g.D ’ a p r è sM .
Brune et al. [1996].
17.3 Interaction atome-champ
électromagnétique
Dans cette section, nous allons examiner l’interaction entre un champ électromagnétique et un atome, modélisé comme dans la section 15.2 par un électron externe dans un potentiel à symétrie sphérique, ce qui est un bon modèle
pour un atome alcalin. En principe, nous devrions utiliser le champ électromagnétique quantifié introduit dans les sections précédentes, mais dans un
premier temps, nous utiliserons une approximation semi-classique,déjàin troduite dans la section 5.3 : le champ électromagnétique est décrit classiquement,