13. Théorie de la diffusion
589
(c) T (k a , k b )
k a
k b
−k b
−k a
(a) T (k b , k a )
(b) T (−k a , −k b )
k b
k a
Fig. 13.7 – Les collisions sont décrites dans le référentiel du centre de masse.
Les vecteurs d’onde de la particule représentée par un cercle sont ± ka et ± k b .
(a) Réaction directe : ka → k b . (b) Renversement du temps : − k b →− ka.
(c) Réaction inverse : k b → ka.
les états qui se déduisent par renversement du temps de Φ a et Φ b .P o u r
des particules sans spin, le renversement du sens du temps consiste à inverser
les impulsions et à échanger les états initiaux et finaux. Pour des particules
de spin non nul, il faut en outre inverser la projection du spin sur un axe fixe.
Calculons l’élément de matrice T (Φ Θb → Φ Θa ) en supposant le hamiltonien
et les potentiels invariants par renversement du sens du temps
Θ
−1 V Θ=V
Θ
−1 HΘ=H
(13.142)
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(c) T (k a , k b )
k a
k b
−k b
−k a
(a) T (k b , k a )
(b) T (−k a , −k b )
k b
k a
Fig. 13.7 – Les collisions sont décrites dans le référentiel du centre de masse.
Les vecteurs d’onde de la particule représentée par un cercle sont ± ka et ± k b .
(a) Réaction directe : ka → k b . (b) Renversement du temps : − k b →− ka.
(c) Réaction inverse : k b → ka.
les états qui se déduisent par renversement du temps de Φ a et Φ b .P o u r
des particules sans spin, le renversement du sens du temps consiste à inverser
les impulsions et à échanger les états initiaux et finaux. Pour des particules
de spin non nul, il faut en outre inverser la projection du spin sur un axe fixe.
Calculons l’élément de matrice T (Φ Θb → Φ Θa ) en supposant le hamiltonien
et les potentiels invariants par renversement du sens du temps
Θ
−1 V Θ=V
Θ
−1 HΘ=H
(13.142)