Annexe C • Réponses
(b) Pour I t /I i = 1 on doit avoir −r 2
12 − r 2
23 = 2r 12 r 23 cos (4πl/λ 2 ), ou
|r 12 + r 23 e i4πl/λ 2 | = 0, qui demande que r 12 = r 23 , et 4πl/λ 2 = nπ avec n n’importe quel entier impair. r 12 = r 23 est la même chose que (n 1 − n 2 )/(n 1 + n 2 ) =
(n 2 − n 3 )/(n 2 + n 3 ), qui est satisfait lorsque n 2 =
√ n 1 n 3 . Alors que 4πl/λ 2 = nπ est
satisfait lorsque n = 1 et l = λ 2 /4.
(c) l ≈ 1100 Å
(d) Cela ne fait pas une grosse différence pour une lentille assez plate, où on est
pratiquement en incidence normale, puisque l’équation pour (I t /I i ) en partie (a)
co-dessus est symétrique en (indices) 1 et 3.
63.2 (a) d ≈ 1350 Å
(b) Non. (La réponse ne dépend pas de la polarisation de E.)
CHAPITRE 64
64.1 (b) Il faut supposer que la particule est pratiquement sur une orbite circulaire, ce
qui demande que |dB/dt| | qB 2 /2πm.
CHAPITRE 65
65.1 g = 5,5
65.3 (N haut − N bas )/N ≈ 0.22 % à température ambiante, 16 % à la température de l’hélium liquide.
CHAPITRE 66
66.1 Avec le centre de la sphère comme origine et en coordonnées sphériques, (a) K =
M sin θ e φ
(b) μ =
π
0
Kπ(a sin θ)
2 a dθ =
π
0
Mπa
3 sin
3
θ dθ
=
4
3
πa
3 M.
66.2 (a) B gap ≈ 1,2 Wb m −2
(b) Cette estimation suppose que le flux de B est constant au travers de toute
section transverse du dispositif, et il ignore les effets de bord dans le gap entre les
pièces polaire.
66.3 B gap ≈ 0,80 Wb m −2
66.4 (a) B = M/ 0 c 2 , H = 0
(b) B cav = H cav = 0
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(b) Pour I t /I i = 1 on doit avoir −r 2
12 − r 2
23 = 2r 12 r 23 cos (4πl/λ 2 ), ou
|r 12 + r 23 e i4πl/λ 2 | = 0, qui demande que r 12 = r 23 , et 4πl/λ 2 = nπ avec n n’importe quel entier impair. r 12 = r 23 est la même chose que (n 1 − n 2 )/(n 1 + n 2 ) =
(n 2 − n 3 )/(n 2 + n 3 ), qui est satisfait lorsque n 2 =
√ n 1 n 3 . Alors que 4πl/λ 2 = nπ est
satisfait lorsque n = 1 et l = λ 2 /4.
(c) l ≈ 1100 Å
(d) Cela ne fait pas une grosse différence pour une lentille assez plate, où on est
pratiquement en incidence normale, puisque l’équation pour (I t /I i ) en partie (a)
co-dessus est symétrique en (indices) 1 et 3.
63.2 (a) d ≈ 1350 Å
(b) Non. (La réponse ne dépend pas de la polarisation de E.)
CHAPITRE 64
64.1 (b) Il faut supposer que la particule est pratiquement sur une orbite circulaire, ce
qui demande que |dB/dt| | qB 2 /2πm.
CHAPITRE 65
65.1 g = 5,5
65.3 (N haut − N bas )/N ≈ 0.22 % à température ambiante, 16 % à la température de l’hélium liquide.
CHAPITRE 66
66.1 Avec le centre de la sphère comme origine et en coordonnées sphériques, (a) K =
M sin θ e φ
(b) μ =
π
0
Kπ(a sin θ)
2 a dθ =
π
0
Mπa
3 sin
3
θ dθ
=
4
3
πa
3 M.
66.2 (a) B gap ≈ 1,2 Wb m −2
(b) Cette estimation suppose que le flux de B est constant au travers de toute
section transverse du dispositif, et il ignore les effets de bord dans le gap entre les
pièces polaire.
66.3 B gap ≈ 0,80 Wb m −2
66.4 (a) B = M/ 0 c 2 , H = 0
(b) B cav = H cav = 0
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