DIFFÉRENTS TYPES DE FONCTION DE TRANSFERT
ω
ϕ
ω 0
10 3
ω 0
10 2
ω 0
10
ω 0
10ω 0
10 2 ω 0
10 3 ω 0
π/2
π
0
Figure 11.21 – Phase d’un passe-haut du deuxième ordre (tracé pour ξ = 0, 70).
Quant au gain en décibel, il vaut pour ω ω 0 :
G dB (ω) = 20 log
−
ω 2
ω 2
0
= 20 log
ω
2
− 20 log
ω
2
0
= 40 log (ω 0 ) − 20 log
ω
2
0
,
il devient une décade plus loin :
G dB (10ω) = 40 log (ω) − 20 log
ω
2
0
= 40 log (ω) + 40 log(10) − 20 log
ω
2
0
G dB (10ω) = G dB (ω) + 40.
Le gain au augmenté de 40 dB en une décade, d’où une pente de +40 dB/décade.
Un phénomène de résonance est visible dès que ξ <
√
2/2 ou Q >
√
2/2. Plus ξ est faible
(ou Q important), moins le système est amorti, plus la résonance est aigue.
ω 0
10 2
ω 0
10
ω 0
10ω 0
10 2 ω 0
−80
−60
−40
−20
0
20
ω
G dB
+
4 0 d B / d é c a d e
ξ = 1, 4
ξ =
√
2/2
ξ = 0, 3
ξ = 6.10 −2
Figure 11.22 – Gain d’un passe-haut du deuxième ordre (les asymptotes sont en
gris).
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ω
ϕ
ω 0
10 3
ω 0
10 2
ω 0
10
ω 0
10ω 0
10 2 ω 0
10 3 ω 0
π/2
π
0
Figure 11.21 – Phase d’un passe-haut du deuxième ordre (tracé pour ξ = 0, 70).
Quant au gain en décibel, il vaut pour ω ω 0 :
G dB (ω) = 20 log
−
ω 2
ω 2
0
= 20 log
ω
2
− 20 log
ω
2
0
= 40 log (ω 0 ) − 20 log
ω
2
0
,
il devient une décade plus loin :
G dB (10ω) = 40 log (ω) − 20 log
ω
2
0
= 40 log (ω) + 40 log(10) − 20 log
ω
2
0
G dB (10ω) = G dB (ω) + 40.
Le gain au augmenté de 40 dB en une décade, d’où une pente de +40 dB/décade.
Un phénomène de résonance est visible dès que ξ <
√
2/2 ou Q >
√
2/2. Plus ξ est faible
(ou Q important), moins le système est amorti, plus la résonance est aigue.
ω 0
10 2
ω 0
10
ω 0
10ω 0
10 2 ω 0
−80
−60
−40
−20
0
20
ω
G dB
+
4 0 d B / d é c a d e
ξ = 1, 4
ξ =
√
2/2
ξ = 0, 3
ξ = 6.10 −2
Figure 11.22 – Gain d’un passe-haut du deuxième ordre (les asymptotes sont en
gris).
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