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Problèmes
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c 600
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·u c 400
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200
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D l Ampli.
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0 20 40 60 80 100
Position de la lame (µ m)
Figure 11.6 - Détection en coïncidence de deux photons.
À gauche: Dispositif expérimental. Un rayonnement UV de fréquence w 0 est envoyé sur un
cristal non-linéaire. Un photon incident donne naissance à deux photons, t.q. w 0 = w 1 +w 2 ,
diffusés par une lame semi -réfléchissante. Les signaux à la sortie des détecteurs de photons sont dirigés vers un analyseur de coïncidences comptant les arrivées simultanées. À
droite : Nombre de coïncidences détectées pendant l 0 min en fonction de la position de
la lame semi -réfléchissante. Données tirées de Hong , Ou & Mandel, Phys. Rev. Lett. 59,
2044 (1987).
111-'I Collisions entre noyaux de carbone
Nous étudions une expérience de collision entre noyaux de carbone qui montre les
conséquences du postulat de symétrisation de manière très spectaculaire (le problème
utilise l'annexe 11.A). Plusieurs expériences de collision sont réalisées mettant en jeu
des noyaux de carbone
12 C (un boson de spin nul) et son isotope 13 C (un fermion de
spin 1/2). Les noyaux interagissent par interaction coulombienne. Dans le référentiel
du centre de masse, la collision peut s'interpréter comme la diffusion d' une particule
fictive de masse µ ~ 6mp (précisément l = ...L + -
1 ) par un potentiel coulombien
µ
mi
m2
V(r) = +Z
2 e
2
/r où e
2
= 4 q; = 14.4 eV.À (cf. chapitre 12) et Z = 6 la charge du
Jl"EQ
noyau de carbone.
• Collision entre particules discernables
Dans un premier temps, on réalise une collision (cf. § 10.5) mettant en jeu un
noyau 12 C et un noyau 13 C, deux particules distinctes donc discernables. Si nous
introduisons la longueur caractéristique ac = 2 ri: 2 et le paramètre sans dimension
µ e
K = µ~~: 4 E, l'amplitude de diffusion s'écrit(§ 135 de [30]):
fi )
ac
T(l + i/K)
R(8 = -
.
.
2K 2 sin 2 + 2 i/K (8/2) T(l - i/K)
z 2e2 è p(8,E)
4E sin
2 (B/2)
(11.24)
231
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À gauche: Dispositif expérimental. Un rayonnement UV de fréquence w 0 est envoyé sur un
cristal non-linéaire. Un photon incident donne naissance à deux photons, t.q. w 0 = w 1 +w 2 ,
diffusés par une lame semi -réfléchissante. Les signaux à la sortie des détecteurs de photons sont dirigés vers un analyseur de coïncidences comptant les arrivées simultanées. À
droite : Nombre de coïncidences détectées pendant l 0 min en fonction de la position de
la lame semi -réfléchissante. Données tirées de Hong , Ou & Mandel, Phys. Rev. Lett. 59,
2044 (1987).
111-'I Collisions entre noyaux de carbone
Nous étudions une expérience de collision entre noyaux de carbone qui montre les
conséquences du postulat de symétrisation de manière très spectaculaire (le problème
utilise l'annexe 11.A). Plusieurs expériences de collision sont réalisées mettant en jeu
des noyaux de carbone
12 C (un boson de spin nul) et son isotope 13 C (un fermion de
spin 1/2). Les noyaux interagissent par interaction coulombienne. Dans le référentiel
du centre de masse, la collision peut s'interpréter comme la diffusion d' une particule
fictive de masse µ ~ 6mp (précisément l = ...L + -
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• Collision entre particules discernables
Dans un premier temps, on réalise une collision (cf. § 10.5) mettant en jeu un
noyau 12 C et un noyau 13 C, deux particules distinctes donc discernables. Si nous
introduisons la longueur caractéristique ac = 2 ri: 2 et le paramètre sans dimension
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