-0
0
c
::i
0
L()
r-4
0
N
@
.µ
..c
Ol
ï::
>Q.
0
u
Chapitre 9 • Addition des moments cinétiques
appelé « état singulet » et représentant un état où les deux spins sont anti-alignés de
-+
telle sorte que (llS 11)1 o,o > = O.
Remarque
Bien que les états 11, 0 ) et 10, 0 ) aient des expressions ne différant que par le signe relatif des deux termes , soulignons qu' ils caractérisent deux situations très différentes.
11, 0 ) représente un état pour lequel 11.511 = V2 net la projection du spin sur l'axe Oz
est nulle (cet état est représenté par le disque dans le plan xOy sur la figure 8.4). En
revanche 10, 0 ) est un état tel que llSll = O.
174
À retenir
Le plus important: la règle du triangle, i.e. l'encadrement (9.6) et le principe de la décomposition (9.7 ).
La logique pour trouver la relation entre les deux bases (9.3), résumée sur la figure 9.1 .
Dans la pratique, le contenu du chapitre est souvent utili sé pour di agonaliser des hamiltoniens du type de celui de l'exercice 9.3 . Le mê me truc est toujours employé!
Pour en savoir plus
Les résultats de ce chapitre se comprennent directement à partir de considérations sur la
classification des représentations irréductibles du groupe de rotation ; sur cette question
on pourra consulter le texte très pédagogique [13].
0
c
::i
0
L()
r-4
0
N
@
.µ
..c
Ol
ï::
>Q.
0
u
Chapitre 9 • Addition des moments cinétiques
appelé « état singulet » et représentant un état où les deux spins sont anti-alignés de
-+
telle sorte que (llS 11)1 o,o > = O.
Remarque
Bien que les états 11, 0 ) et 10, 0 ) aient des expressions ne différant que par le signe relatif des deux termes , soulignons qu' ils caractérisent deux situations très différentes.
11, 0 ) représente un état pour lequel 11.511 = V2 net la projection du spin sur l'axe Oz
est nulle (cet état est représenté par le disque dans le plan xOy sur la figure 8.4). En
revanche 10, 0 ) est un état tel que llSll = O.
174
À retenir
Le plus important: la règle du triangle, i.e. l'encadrement (9.6) et le principe de la décomposition (9.7 ).
La logique pour trouver la relation entre les deux bases (9.3), résumée sur la figure 9.1 .
Dans la pratique, le contenu du chapitre est souvent utili sé pour di agonaliser des hamiltoniens du type de celui de l'exercice 9.3 . Le mê me truc est toujours employé!
Pour en savoir plus
Les résultats de ce chapitre se comprennent directement à partir de considérations sur la
classification des représentations irréductibles du groupe de rotation ; sur cette question
on pourra consulter le texte très pédagogique [13].