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Chapitre 8 • Moment cinétique - Spin
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l'intensité). Nous venons donc de décrire une situation expérimentale permettant
de fixer l'état quantique (de spin) de l'atome : préparer un système dans un certain état quantique (ce qui était une condition implicite de bien des discussions
des chapitres précédents) n'est donc pas une simple vue de l'esprit.
À retenir
Résumé des propriétés importantes :
(8.105)
Les états propres de /
2 et l z sont {I j, m )} avec
]'2 IJ, m) = n
2 j(j + 1) IJ, m) avec j = 0, 1, 2, . .. OU j = 1/2, 3/2, · · · (8.106)
l z 1 j, m) = n m 1 j, m)
avec m = - j, - j + l, · · · , j - 1 , j
J ± IJ,m) = n ,,,/J(j+ 1) -m(m± l )IJ,m± 1).
(8.107)
(8.108)
Gardons en tête que la diagonalisation de /
2 conduit soit à des valeurs de j entières soit
à des valeurs demi -entières, mai s jamais les deux en même temps .
....
La structure diagonale par blocs de l' opérateur J et des rotations dans la base des 1 j, m),
i.e. les relations (8.44).
Dans un sous espace g (j), un opérateur scalaire est proportionnel à la matrice identité.
Le moment cinétique orbital est quantifié par valeurs entières l E N.
La notion de spin.
Très utile: les propriétés des matrices de Pauli, équation (8.84).
La précession de Larmor. Un champ magnétique constant induit une rotation du spin, ce
qui fournit un moyen de manipuler l'état de spin.
L'expérience de Stern et Gerlach. L' appareil réalise une mesure d' une composante du
spin. Il peut être utli sé comme polariseur de spin, ce qui permet de fixer l'état de spin.
Pour en savoir plus
Sur l'étude détaillée du groupe des rotations, recommandons le texte très pédagogique [13]. Parmi les nombreux ouvrages mathématiques: [46].
Sur l' expérience de Stern & Gerlach: le chapitre 8 de [5].
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Chapitre 8 • Moment cinétique - Spin
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l'intensité). Nous venons donc de décrire une situation expérimentale permettant
de fixer l'état quantique (de spin) de l'atome : préparer un système dans un certain état quantique (ce qui était une condition implicite de bien des discussions
des chapitres précédents) n'est donc pas une simple vue de l'esprit.
À retenir
Résumé des propriétés importantes :
(8.105)
Les états propres de /
2 et l z sont {I j, m )} avec
]'2 IJ, m) = n
2 j(j + 1) IJ, m) avec j = 0, 1, 2, . .. OU j = 1/2, 3/2, · · · (8.106)
l z 1 j, m) = n m 1 j, m)
avec m = - j, - j + l, · · · , j - 1 , j
J ± IJ,m) = n ,,,/J(j+ 1) -m(m± l )IJ,m± 1).
(8.107)
(8.108)
Gardons en tête que la diagonalisation de /
2 conduit soit à des valeurs de j entières soit
à des valeurs demi -entières, mai s jamais les deux en même temps .
....
La structure diagonale par blocs de l' opérateur J et des rotations dans la base des 1 j, m),
i.e. les relations (8.44).
Dans un sous espace g (j), un opérateur scalaire est proportionnel à la matrice identité.
Le moment cinétique orbital est quantifié par valeurs entières l E N.
La notion de spin.
Très utile: les propriétés des matrices de Pauli, équation (8.84).
La précession de Larmor. Un champ magnétique constant induit une rotation du spin, ce
qui fournit un moyen de manipuler l'état de spin.
L'expérience de Stern et Gerlach. L' appareil réalise une mesure d' une composante du
spin. Il peut être utli sé comme polariseur de spin, ce qui permet de fixer l'état de spin.
Pour en savoir plus
Sur l'étude détaillée du groupe des rotations, recommandons le texte très pédagogique [13]. Parmi les nombreux ouvrages mathématiques: [46].
Sur l' expérience de Stern & Gerlach: le chapitre 8 de [5].