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4 Fonctions de transfert du deuxième ordre
Pour s = 0, l’impédance est R 0 = r L . Supprimer l’ excitation revient à retirer le
générateur de test I T . Dans ce cas, en continu, C 2 “voit” r L alors que L 1 “voit” une
valeur résistive infinie. Ainsi :
L
r C
0
L
1
1
2
2
τ
τ
= ∞
=
=
Maintenant, en considérant 1
2
τ , si C 2 est remplacé par un court-circuit alors L 1
“voit” r L et nous avons :
L
r L
1
2
1
τ =
Le dénominateur D(s) est égal à :
D s
sr C s L C
1 L 2
2 1 2
( ) = +
+
Le zéro est déterminé dans le réseau transformé lorsque qu’une certaine valeur
s  = s z entraine la nullification de la réponse V T en Figure 4.64. Cette réponse
disparait si r L en série avec L 1 forme un court-circuit transformé :
sL r 0
L
1 + =
Ce qui implique :
s
r
L
z
L
1
= −
L’impédance peut alors être exprimée sous la forme suivante :
Z s r
s
L
r
sr C s L C
R
s
s
Q
s
1
1
1
1
L
L
L
z
1
2
2 1 2
0
0
0
2
ω
ω
ω
( ) =
+
+
+
=
+
+
+






Par identification, nous avons :
L C
1
0
1 2
ω =
Q est défini par :
Q r
L
C
1
L
1
2
=
(4.215)
(4.216)
(4.217)
(4.218)
(4.219)
(4.220)
(4.221)
(4.222)