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4.1 Appliquer le théorème de l’extra-élément deux fois
1
R
C
r
L
r
ˆ
0
out
v =
in
V
?
R
Figure 4.6 Une NDI est appliquée alors que Z 2 est considérée infinie.
Jusqu’ici, rien de bien compliqué comparé à ce que nous avons étudié au
chapitre 3 : nous avons appliqué le EET à Z 1 , considérant Z 2 exclue du circuit.
Le facteur de correction que nous allons maintenant calculer implique le second
élément Z 2 mais nécessite le retour de Z 1 dans le réseau étudié. Le nouveau circuit
menant à la définition du terme de correction apparait en Figure 4.7. L’analyse
NDI est d’abord considérée.
1
R
C
r
L
r
ˆ
0
out
v =
in
V
2 ?
n
Z
1
C
Figure 4.7 Appliquez le EET une seconde fois maintenant que C 1 est remis
en place dans le circuit. La sortie est ici nullifiée lors de l’analyse NDI.
Une fois encore, par inspection, l’impédance vue des connexions de la bobine
quand v ˆ
0
out = est purement résistive et égale les pertes ohmiques de la bobine :
Z
r
n
L
2 =
Quand l’ excitation est éteinte, comme dessiné en Figure 4.8, l’impédance vue des
connexions de la bobine inclut à présent la capacitance de C 1 .
(4.11)
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