188
3 Superposition et le théorème de l’extra-élément
2
R
3
R
1
R
1
I
2
I
OL
A
2
I
T
I
T
V
T
I
1
I
T
I
ε
ε
Figure 3.62 Dans ce montage, quelle est la tension V T aux bornes
du générateur I T .
Commençons par le courant I 1 :
I R
1
1
ε
=
qui est également égal à :
I
V
R
T
1
2
ε
=
−
Si les deux équations sont égales et que l’ on extrait ε, il vient :
V
R
R R
T
1
1
2
ε =
+
Le courant de test I T est la somme de I 1 et I 2 :
I I I R
V
A
R
T
T
O L
1
2
1
3
ε
ε
= + = +
+
En substituant (3.189) dans (3.190), il découle une expression pour le courant de
test I T fonction de V T :
I V R R
R
R R
A
R
1
1
T
T
OL
1
2
1
1
2
3
=
+
+
+ +
qui mène à la définition de la résistance vue des connexions de C 1 lorsque l’ excitation est éteinte :
R
V
I
R R
R
R R
A
R
1
1
1
T
T
OL
1
2
1
1
2
3
=
=
+
+
+ +
(3.187)
(3.188)
(3.189)
(3.190)
(3.191)
(3.192)
3 Superposition et le théorème de l’extra-élément
2
R
3
R
1
R
1
I
2
I
OL
A
2
I
T
I
T
V
T
I
1
I
T
I
ε
ε
Figure 3.62 Dans ce montage, quelle est la tension V T aux bornes
du générateur I T .
Commençons par le courant I 1 :
I R
1
1
ε
=
qui est également égal à :
I
V
R
T
1
2
ε
=
−
Si les deux équations sont égales et que l’ on extrait ε, il vient :
V
R
R R
T
1
1
2
ε =
+
Le courant de test I T est la somme de I 1 et I 2 :
I I I R
V
A
R
T
T
O L
1
2
1
3
ε
ε
= + = +
+
En substituant (3.189) dans (3.190), il découle une expression pour le courant de
test I T fonction de V T :
I V R R
R
R R
A
R
1
1
T
T
OL
1
2
1
1
2
3
=
+
+
+ +
qui mène à la définition de la résistance vue des connexions de C 1 lorsque l’ excitation est éteinte :
R
V
I
R R
R
R R
A
R
1
1
1
T
T
OL
1
2
1
1
2
3
=
=
+
+
+ +
(3.187)
(3.188)
(3.189)
(3.190)
(3.191)
(3.192)