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3 Superposition et le théorème de l’extra-élément
Le courant de base est alors aisément obtenu :
β
(
)
= + +
π
i
V
r
R
ˆ
1
b
T
E
En substituant (3.97) dans (3.95), on obtient
=
+
+
I
V R i
R
i
ˆ ˆ
T
T
C c
f
b
Si maintenant on extrait î c de (3.96) et on le substitue dans (3.100), le courant de test
I T est égal à
β
(
)
=
+
+
−



 +
I
V R
i I
R
i
1 ˆ
ˆ
T
T
C
b
T
f
b
Il suffit maintenant de remplacer le courant de base par son expression de (3.99),
puis, après factorisation, on obtient la résistance R d vue des connexions du
condensateur lorsque l’ excitation V in est coupée :
β
β
(
)(
)
(
)
= =
+
+ +
+ + + +
+
π
π
V
I
R
R R R r
R
R R R r
R R
T
T
d
C
f
E
E
C
E
f
C
E
La seconde résistance R n est obtenue lorsque la sortie est nullifiée. Le nouveau
circuit apparaît en Figure 3.33.
ˆ b
i
ˆ b
i
1
ˆ
i
f
R
C
R
E
R
T
I
T
V
ˆ 0
c
i =
1
ˆ ˆ
b
i i
+
ˆ 0
c
i =
1
ˆ
i
T
I
in
V
ˆ
0
out
v =
r π
Figure 3.33 Dans cette configuration, la sortie est nullifiée, impliquant qu’il
n’y a aucun courant circulant dans la résistance de collecteur R C .
Dans ce circuit, comme la sortie est nullifiée, alors le courant collecteur î c est
également nul.
=
v ˆ
0
out
=
i ˆ 0
c
(3.99)
(3.100)
(3.101)
(3.102)
(3.103)
(3.104)