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3.2 Le théorème de l’extra-élément
du circuit (Z tend vers l’infini) et on calcule la fonction de transfert dans cette
condition, tel que représenté en Figure 3.29b. La tension de sortie est observée
aux bornes de R C qui se trouve traversée par le courant collecteur, βi b :
β
= −
V
i R
out
b C
La tension de sortie se répartit entre la résistance d’ entrée dynamique r π (h 11 en
notation hybride) et la résistance d’ émetteur :
β
β
[
]
(
)
(
)
=
+ +
=
+ +
π
π
V r i
iR i r
R
1
1
in
b
b E
b
E
Il est possible de déterminer le courant de base à partir de cette équation :
β
(
)
= + +
π
i
V
r
R
1
b
in
E
et le substituer dans (3.83). Si l’ on factorise V out et V in , nous obtenons :
β
β
(
)
= − + +
π
→∞
V
V
R
r
R
1
out
in R f
C
E
Maintenant que nous possédons une partie de la réponse, voyons la valeur de la
résistance R d vue des connexions de R f lorsque la source d’ entrée V in est réduite
à 0 volt. Comme indiqué par la Figure 3.29c, les résistances r π et R E sont courtcircuitées à la masse. Dans cette condition, il n’y a pas de courant de base et =
i 0
b
.
Le générateur de courant βi b est également égal à 0 (il disparaît du croquis) et la
seule résistance qui est vue des connexions de R f dans ces conditions est la résistance de collecteur R C :
=
R R
d
C
E
R
out
V
C
R
f
R
i
C
in
V
cc
V
Figure 3.28 Ce schéma représente un transistor bipolaire avec une contreréaction locale apportée par R f . Quelle est la fonction de transfert de ce circuit ?
L’ étape finale consiste à déterminer la résistance R n vue des connexions de
R f lorsque la sortie est nullifiée. Le schéma est mis à jour comme indiqué en
(3.83)
(3.84)
(3.85)
(3.86)
(3.87)
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