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3 Superposition et le théorème de l’extra-élément
Figure 3.29d. Si la tension de sortie est nulle, alors le courant de sortie est également nul. Ainsi, le courant de test I T est absorbé par la source de courant βi ˆ b :
β
=
I
i ˆ
T
b
Le courant de base est alors
β
=
i
I
ˆ b
T
E
R
(a)
C
R
in
V
E
R
(b)
C
R
f
R
i
C
in
V
b
i
r π
b
i
β
b
i
β
b
i
β
b
i
β
out
V
out
V
b
i
(c)
E
R
C
R
r π
?
R
ˆ b
i
E
R
C
R
r π
ˆ
in
V
ˆ
0
out
v =
ˆ
0
out
i =
(d)
T
I
T
V
ˆ e
i
T
I
r π
b
i
out
i
Figure 3.29 La fonction de transfert peut être trouvée en appliquant le théorème de l’extra-élément (EET) au travers de trois étapes distinctes.
Le courant circulant dans la résistance d’ émetteur est la somme du courant de
base et du courant de test I T :
β
β
= + =
+






i
I I
I
ˆ
1 1
e
T
T
T
Puisque la connexion droite du générateur de test est à 0 V, alors sa connexion
gauche est à –V T . Il s’agit de la chute de tension aux bornes de r π et R E :
β
β
− =
+
+






π
V r
I R
I
1
1
T
T
E
T
Si l’ on arrange cette expression, l’ on obtient la résistance présentée par les
connexions de R f lorsque la sortie est nullifiée,
=
v ˆ
0
out
.
R
V
I
r R 1
1
n
T
T
E
β
β
=
=−
+
+












π
(3.88)
(3.89)
(3.90)
(3.91)
(3.92)