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2 Fonctions de transfert
sont inchangées, D(s) in (2.193) est commun à deux fonctions de transfert. Dans
la Figure 2.59b la résistance en continu est
R R R
||
0
1
2
=
(2.196)
et par inspection, le zéro est le même que celui de la Figure 2.58a. L’impédance
de sortie est ainsi définie par :
Z
s
R R
sr C
sC r R R
R
s
s
||
1
1
| |
1
1
out
C
C
z
p
1
2
1
1
1
2
0
1
1
ω
ω
(
)
(
)
( ) =
+
+
+
=
+
+
(2.197)
Supposons maintenant que l’ on souhaite déterminer l’impédance d’ entrée du
circuit de la Figure 2.58a. Le signal d’ excitation devient une source de courant
et la réponse est la tension V T à ses bornes (Figure 2.60). Insérer la source de
courant en série avec R 1 change la structure de votre circuit et nous ne pouvons
plus utiliser le dénominateur déterminé précédemment. Lorsque la source de
courant est éteinte, la constante de temps impliquant C 1 devient
C r R
C
2
1
2
τ
(
)
=
+
(2.198)
et le dénominateur se transforme en
D s
sC r R
1
C
1
2
(
)
( ) = +
+
(2.199)
Pour s = 0, la résistance d’ entrée est
R R R
0
1
2
= +
(2.200)
Le zéro est obtenu en nullifiant la réponse aux bornes de la source de courant.
Le cas dégénéré d’une source de courant dont la tension à ses bornes est nulle
peut être remplacée par un court-circuit comme expliqué en Figure 2.54. Si vous
replacez la source de courant par un fil et déterminez la résistance vue par les
connexions de C 1 dans cette condition, vous trouvez
C r R R
||
C
2
1
1
2
τ
(
)
=
+
(2.201)
et
N s
sC r R R
1
| |
C
1
1
2
(
)
( ) = +
+
(2.202)