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2.4 Premiers pas vers une fonction de transfert généralisée du premier ordre
configuration de double injection nulle. Le nouveau circuit est observé à s = s z .
Dans cette condition particulière,
=
ˆ
0
vout
. Aucun courant ne circule dans R 4 .
Ainsi, le même courant i 1 traverse R 1 et R 3 . R 4 est naturellement éliminée du
calcul.
1
R
2
R
in
V
3
R
4
R
5
C
(a)
out
V
Double
Injection
Nulle
in
V
T
V
T
I
1
ˆ
i
1
ˆ
i
ˆ out
i = 0
ˆ out
v = 0
1
R
2
R
3
R
4
R
(b)
2
ˆ
i
Figure 2.53 Le zéro peut être observé en regardant au travers des
connexions du condensateur et en considérant une sortie nullifiée,
=
ˆ
0
vout
.
À partir de la Figure 2.53b, nous pouvons définir le courant circulant dans R 3 .
Comme sa connexion de droite est polarisée à ˆ
vout qui est égale à 0 V, alors V T
est appliqué aux bornes de R 3 :
i
V
R
T
1
3
=
(2.184)
Ce courant circule également dans R 1 comme aucun courant ne traverse R 4 .
Ainsi, la tension aux bornes de R 1 est définie par
V
i R
V
R
R
R
T
1
1 1
3
1
=
=
(2.185)
La tension aux bornes de R 2 est moins la somme de la tension sur R 1 plus celle
de R 3 :
V
V
R
R V
V
R
R
1
R
T
T
T
2
3
1
1
3
= −
+



 



  = −
+



 



 
(2.186)
La loi des nœuds nous indique que i 1 est la somme de i 2 avec I T :
i i I
V
R
I
T
R
T
1
2
2
2
= + =
+
(2.187)
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