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2 Fonctions de transfert
≠
Court-circuit
en sortie
1
R
C
r
2
R
( )
ˆ
z
out s
v
= 0
( )
ˆ
z
out s
i
= 0
ˆ out
i ≠ 0
1
ˆ
i
2
ˆ
i
2
1
ˆ
ˆ
i = i
1
R
2
1
ˆ
ˆ
i ≠ i
2
ˆ
i
ˆ out
v = 0
1
ˆ
i
1
1
sC
1
1
sC
C
r
Figure 2.50 Nullifier la sortie ne signifie pas la court-circuiter.
in
V
i
R
f
R
1
1
ˆ
I + i
)
(
ˆ
v − = 0
ref
V
ˆ ref
v = 0
)
(
ˆ
i − = 0
1
1
ˆ
I + i
Figure 2.51 La masse virtuelle nullifie l’entrée inverseuse de l’op amp pour
un modèle parfait : on mesure 0 V alternatif en l’absence de court-circuit.
Ce concept est surement le plus difficile à appréhender dans les techniques de
calculs rapides et le théorème de l’ extra-élément. Des similarités existent avec
l’amplificateur opérationnel comme dessiné en Figure 2.51. Lorsque la boucle est
fermée par R f , impliquant que la sortie de l’ op amp évolue dans sa zone linéaire (la
sortie n’ est pas bloquée à la masse ou au rail d’alimentation V cc ), l’ op amp s’ efforce
d’ égaliser ses entrées et maintient
=
( )
( )
−
+
V
V . C’ est vrai en continu, impliquant
que la tension sur la broche inverseuse est égale à V ref (en considérant un op amp
parfait) mais également en alternatif. Comme V ref est une source parfaitement
stable, si V in module le circuit, la tension en petit-signal de la référence est nulle,
impliquant
=
ˆ
0
vref
. Puisque les deux entrées sont au même potentiel, la tension
alternative sur la broche inverseuse est également nulle :
=
( )
−
ˆ
0
v
. Enfin, comme
les entrées d’un op amp idéal présentent une impédance infinie, le courant de
polarisation est également nul : i ˆ
0
=
( )
−
. Le fonctionnement en boucle fermée
de l’ op amp nullifie la tension alternative sur la broche (–) : il s’agit de la masse
virtuelle.