"O
0
c
::J
0
('\"')
;a;
T"-f
"='
0
c
N
::i
@
"' "'
"'
~
~
..c
't:
Ol
0
'5
ï::::
"'
>c
a.
0
0
c
c
u
.Q
ü
::i
"='
2
o.
f
"'
'5
F!
-ci
0
c
::i
0
@
6.3. Règles et diagrammes de Feynman
section efficace. Par exemple, pour un processus 2 ~ 2, la section efficace différentielle s'écrit dans Je référentiel du centre de masse de la collision :
(6.48)
où n est l'angle solide d'émission des particules finales.
Les diagrammes d'ordres supérieurs peuvent éventuellement être calculés comme
des corrections supplémentaires. La figure 6.4 donne quelques exemples de diagrammes associés aux différents ordres du développement perturbatif.
ifo. J Ldx + (iv-;)
2 JJ CL' dxdx' + (i~~i JIJ CL' L" d::cdx' dx" + (i~
4 J J J J CL' L" L
111 d::cdx' dx" dx'" + ...
•
•
•
•
•
•
•
•
•
Figure 6.4 - Développement perturbatif de la matrice de diffusion et diagrammes
de Feynman.
L'observable physique (largeur de désintégration ou section efficace) dépend du
carré de l'amplitude de Feynman. Si deux diagrammes contribuent à un processus,
on a:
(6.49)
Il est impossible de séparer physiquement les deux diagrammes et il apparaît un terme
purement quantique d'interférence entre les deux diagrammes. Ceci peut poser problème puisqu'en coupant à un ordre donné le développement on ignore de nombreux
diagrammes. Il faut donc s'assurer que les termes d'interférence non calculés sont
bien négligeables. Il faut en particulier noter que l'interférence peut être destructive
et avoir une contribution négative.
Le but de ce cours n'est pas de savoir calculer exactement les diagrammes de
Feynman mais de pouvoir comparer différents processus à partir des diagrammes. Le
lecteur souhaitant appofondir ces calculs pourra se référer aux ouvrages donnés en
annexe. Afin de comparer l'amplitude de deux processus, il est juste important de
retenir que :
87
0
c
::J
0
('\"')
;a;
T"-f
"='
0
c
N
::i
@
"' "'
"'
~
~
..c
't:
Ol
0
'5
ï::::
"'
>c
a.
0
0
c
c
u
.Q
ü
::i
"='
2
o.
f
"'
'5
F!
-ci
0
c
::i
0
@
6.3. Règles et diagrammes de Feynman
section efficace. Par exemple, pour un processus 2 ~ 2, la section efficace différentielle s'écrit dans Je référentiel du centre de masse de la collision :
(6.48)
où n est l'angle solide d'émission des particules finales.
Les diagrammes d'ordres supérieurs peuvent éventuellement être calculés comme
des corrections supplémentaires. La figure 6.4 donne quelques exemples de diagrammes associés aux différents ordres du développement perturbatif.
ifo. J Ldx + (iv-;)
2 JJ CL' dxdx' + (i~~i JIJ CL' L" d::cdx' dx" + (i~
4 J J J J CL' L" L
111 d::cdx' dx" dx'" + ...
•
•
•
•
•
•
•
•
•
Figure 6.4 - Développement perturbatif de la matrice de diffusion et diagrammes
de Feynman.
L'observable physique (largeur de désintégration ou section efficace) dépend du
carré de l'amplitude de Feynman. Si deux diagrammes contribuent à un processus,
on a:
(6.49)
Il est impossible de séparer physiquement les deux diagrammes et il apparaît un terme
purement quantique d'interférence entre les deux diagrammes. Ceci peut poser problème puisqu'en coupant à un ordre donné le développement on ignore de nombreux
diagrammes. Il faut donc s'assurer que les termes d'interférence non calculés sont
bien négligeables. Il faut en particulier noter que l'interférence peut être destructive
et avoir une contribution négative.
Le but de ce cours n'est pas de savoir calculer exactement les diagrammes de
Feynman mais de pouvoir comparer différents processus à partir des diagrammes. Le
lecteur souhaitant appofondir ces calculs pourra se référer aux ouvrages donnés en
annexe. Afin de comparer l'amplitude de deux processus, il est juste important de
retenir que :
87