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Chapitre 7
et
m2
Rh4T+T- ~
T
~ 4%,
3m
3 + 3m
3 + m 2
b
C
T
en négligeant les constributions des particules de masses inférieures dans le dénominateur (ms, md, mu, mµ, me « me). On trouve le bon ordre de grandeur, en
particulier la désintégration en paires de quarks b est dominante. Néanmoins le
calcul complet est plus complexe et les désintégrations via un état virtuel WW*
ou ZZ* ont une contribution significative à la largeur de désintégration du boson
de Higgs.
CHAPITRE 7
ml Rapport R
Le diagramme de Feynman type de ce processsus est :
a)
b)
c)
e
X=µ,1,q
Pour e+e- -7 µ+µ-,a- oc IMJïl 2 oc Q;Q~œ
2 = œ 2 .
Pour e+ e- -7 uü, il y a autant de diagrammes qu'il y a de couleurs: e+ e- -7 urür,
e+e- -7 ubüb, ... Tous les états finaux sont différents: il n'y a pas d'interférence
et les canés des élements de matrice s'ajoutent. Ainsi :
Pour chaque couleur de quark, 1Mtil 2 oc Q;Q~œ
2 oc $œ 2 . La section efficace totale
de production de paires uü est donc :
On raisonne de même pour la production de dd, seule la charge électrique du
quark change, ainsi :
Ne 4nœ
2
O-e+e-4dtÏ = 9~·
Le résultat est identique pour les productions de paires ss et bb.
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