8.2 Modes électroniques et ioniques
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La figure 8.13 présente le diagramme de Brillouin basse fréquence corrigé des effets
ioniques. Le mode ordinaire, quant à lui, ne peut pas se propager à basse fréquence
car il n’est pas couplé aux mouvements cyclotroniques.
Les ondes d’Alfvén sont aussi appelées ondes magnétohydrodynamiques, en effet
leur propagation modifie la structure du champ magnétique statique à travers des
ondulations et compressions de lignes de champ et une partie significative de l’énergie est sous forme magnétique.
ω R
ω L
ω LH
ω
= k V A
ω = k c
k
ω
ω UH
ω = ω LH
ω = ω UH
A C
X
Figure 8.13 Modes X ioniques : onde d’Alfvén compressionelle.
Explorons maintenant l’impact des effets de compressibilité sur ces branches
ioniques. L’équation d’Euler en champ magnétique, avec un terme de pression, une
fois linéarisée, permet de calculer les courants comme solution de l’équation :
J = − j
v
2
p
v
´ 0 E+ j
v c
v
J × b+
k
2
v 2
gk B T
m
(n·J) n
Ainsi, à basse fréquence, le long des lignes du champ magnétique statique, la prise
en compte de la compressibilité électronique et de l’inertie ionique, au voisinage de
la résonance cyclotronique ionique, se traduit par :
J e = jv
v
2
pe m e
k 2 gk B T e
´ 0 E,
J i = − jv
2
pi
v
v 2 − v 2
ci
´ 0 E
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