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7 • Dynamique et structures magnétiques
idéaux. En particulier, ces théorèmes garantissent la continuité des déformations des
tubes de champs magnétiques et l’impossibilité du déchirement de tels tubes.
Un plasma initialement non magnétisé le restera au cours de son évolution et s’il rencontre un champ magnétique il le déformera afin de maintenir un champ nul en son
intérieur (Figure 7.9). De même un plasma initialement magnétisé le restera et, s’il
est entraîné par une force il entraînera avec lui le champ magnétique en le déformant
(Figure 7.9).
B
F
B
B
B
V
Figure 7.9 Théorème du gel.
Les deux situations présentées sur la figure 7.9 en régime de MHD idéale peuvent être
interprétées dans le cadre des théories des dérives et de la magnétisation. Considérons
la figure 7.10, un champ déformé B peut être décomposé en un champ homogène
B 0 plus un champ de déformation d. Ce champ de déformation est généré par des
courants J qui ne sont autres que les courants résultant de la dérive F × B/q B
2 ou
F est la force qui est mise a profit pour extraire le plasma du champ dans le premier
cas de la figure 7.9, ou pour pousser le plasma dans le champ dans le deuxième cas
de la figure 7.9 ; ces courants étant supplémentés par les courants de magnétisation
résultant de l’inhomogénéité du plasma.
© Dunod – La photocopie non autorisée est un délit
7 • Dynamique et structures magnétiques
idéaux. En particulier, ces théorèmes garantissent la continuité des déformations des
tubes de champs magnétiques et l’impossibilité du déchirement de tels tubes.
Un plasma initialement non magnétisé le restera au cours de son évolution et s’il rencontre un champ magnétique il le déformera afin de maintenir un champ nul en son
intérieur (Figure 7.9). De même un plasma initialement magnétisé le restera et, s’il
est entraîné par une force il entraînera avec lui le champ magnétique en le déformant
(Figure 7.9).
B
F
B
B
B
V
Figure 7.9 Théorème du gel.
Les deux situations présentées sur la figure 7.9 en régime de MHD idéale peuvent être
interprétées dans le cadre des théories des dérives et de la magnétisation. Considérons
la figure 7.10, un champ déformé B peut être décomposé en un champ homogène
B 0 plus un champ de déformation d. Ce champ de déformation est généré par des
courants J qui ne sont autres que les courants résultant de la dérive F × B/q B
2 ou
F est la force qui est mise a profit pour extraire le plasma du champ dans le premier
cas de la figure 7.9, ou pour pousser le plasma dans le champ dans le deuxième cas
de la figure 7.9 ; ces courants étant supplémentés par les courants de magnétisation
résultant de l’inhomogénéité du plasma.
© Dunod – La photocopie non autorisée est un délit