138
4 • Collisions et réactions
régimes de champs forts peut être établi comme suit. L’énergie gagnée par une particule entre deux collisions est de l’ordre de eEl, cette énergie doit être petite par
rapport à l’énergie cinétique moyenne kT de la particule. Adoptons donc, comme
critère de validité de la théorie précédente en champ faible :
eEl < kT →
eE
s 1 n n
< kT
où s 1 est la section efficace de transfert d’impulsion et n n la densité de neutres. La
densité et la température des particules neutres sont reliées par l’équation d’état des
gaz parfaits : P = n n kT n et la section efficace de transfert d’impulsion est de l’ordre
de la section de Bohr s B ; le critère de champ faible est donc donné par :
E
P
<
s B
e
T
T n
∼ 10
−1
V
cm×torr
T
T n
(4.36)
10 2
10 3
10 4
10 5
10 6
10 7
10 -1
1
1 0
1 0 2
v[cm/s]
[V/cm . torr]
E
–
P
É L E C T R O N S
I O N S
Figure 4.19 Vitesses de dérive électrique, électronique et ionique,
pour l’ensemble des éléments usuels.
© Dunod – La photocopie non autorisée est un délit
4 • Collisions et réactions
régimes de champs forts peut être établi comme suit. L’énergie gagnée par une particule entre deux collisions est de l’ordre de eEl, cette énergie doit être petite par
rapport à l’énergie cinétique moyenne kT de la particule. Adoptons donc, comme
critère de validité de la théorie précédente en champ faible :
eEl < kT →
eE
s 1 n n
< kT
où s 1 est la section efficace de transfert d’impulsion et n n la densité de neutres. La
densité et la température des particules neutres sont reliées par l’équation d’état des
gaz parfaits : P = n n kT n et la section efficace de transfert d’impulsion est de l’ordre
de la section de Bohr s B ; le critère de champ faible est donc donné par :
E
P
<
s B
e
T
T n
∼ 10
−1
V
cm×torr
T
T n
(4.36)
10 2
10 3
10 4
10 5
10 6
10 7
10 -1
1
1 0
1 0 2
v[cm/s]
[V/cm . torr]
E
–
P
É L E C T R O N S
I O N S
Figure 4.19 Vitesses de dérive électrique, électronique et ionique,
pour l’ensemble des éléments usuels.
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