25.10. Moment magnétique orbital
Remarque
P(r) est nul en r = 0, alors que |C|
2 ne l’est pas dans les états s !
L’électron ayant une probabilité de présence en chaque point, on peut considérer qu’il
est réparti dans l’espace avec la charge volumique r( #– r ) = −e·|c( #– r )|
2 .
Figure 25.3 Premières fonctions d’onde d’un hydrogénoïde.
À gauche : densité de probabilité de présence radiale (en unité 1 / a) en fonction de la
distance r (en unité a = a 0 / Z ) pour les états 1s, 2s et 2p.
À droite : allure de la distribution angulaire de densité de probabilité de présence et signe
de la fonction d’onde pour les états 1s, 2s et px, py, pz ; la vue éclatée de la distribution
angulaire 2s montre le changement de signe.
25.10 MOMENT MAGNÉTIQUE ORBITAL
Théorème 25.22
Au moment cinétique orbital
#–
L d’une particule de charge q et de masse m
correspond un moment magnétique orbital #–
m L : #–
m L =
q
2·m
·
#–
L .
DÉMONSTRATION
La charge en rotation est analogue à une spire de courant : à une masse en rotation est
lié un moment cinétique, à
Voir site
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une spire de courant un moment magnétique.
La démonstration est élémentaire pour une particule en mouvement circulaire uniforme
de vitesse v et de rayon r ; elle est un peu plus subtile dans le cas général.
©
Dunod – La photocopie non autorisée est un délit
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“Gautron_9782100543007” (Col. : ScienceSup3-193x250) — 2010/6/15 — 17:13 — page 495 — #505
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