Chapitre 10 • Initiation aux transferts thermiques
Avec : C 1 = 3,742 × 10
8 W · mm
4 · m
−2 et C 2 = 1,439 × 10
4 mm · K.
En remplaçant la relation 10.15 dans la définition de l’émittance totale, relation 10.14, on obtient la relation de Stefan–Boltzmann :
M
0 = s s T
4
s s = 5,670 · 10
–8 W · m
–2 · K
–4 est la constante de Stefan–Boltzmann.
10.4.6 Rayonnement des corps réels
a) Émissivité des corps réels
L’émissivité des matériaux réels est par définition plus faible que celle des corps noirs
qui est maximale pour la même température de surface. Afin de caractériser cette
émissivité on définit le coefficient d’émission.
Le coefficient d’émission d’un matériau est définit comme le rapport entre la luminance du corps réel avec la luminance du corps noir équivalent :
´(l, u, c, T ) =
L(l, u, c, T )
L
0
l (T )
Il est fonction de la direction d’émission, de la longueur d’onde du rayonnement
émit ainsi que de la température.
b) Absorption, réflexion et transmission des corps réels
Lorsqu’un rayonnement est incident à un corps noir nous savons qu’il est complètement
absorbé. S’il s’agit d’un corps réel, ce rayonnement incident sera en partie absorbé,
réfléchit et transmis.
L’absorptivité est le rapport entre le flux absorbé et l’éclairement :
a(l, u, c) =
E a (l, u, c)
E(l, u, c)
La réflectivité est le rapport entre le flux réfléchit et l’éclairement :
r(l, u, c) =
E r (l, u, c)
E(l, u, c)
La transmissivité est le rapport entre le flux transmis et l’éclairement :
t(l, u, c) =
E t (l, u, c)
E(l, u, c)
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“Gautron_9782100543007” (Col. : ScienceSup3-193x250) — 2010/6/15 — 17:13 — page 220 — #230
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