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i
En négligeant l’énergie cinétique du neutron incident toute cette énergie se retrouve dans
le canal de sortie. C’est une énergie colossale par noyau fissile. Les noyaux issus de la
fission sont radioactifs car excédentaires en neutrons, ils sont donc émetteurs b
− .
Les trois neutrons émis emporteraient 2,5 % de 179, 56 MeV soit 4, 49 MeV sous forme
d’énergie cinétique, soit environ 1, 5 MeV par neutron. Ils ne sont pas relativistes. Un
neutron commence à être relativiste à partir de 5 MeV (les neutrons dit rapides ont une
énergie cinétique moyenne de 2 MeV).
Les trois neutrons issus de la fission seraient inefficaces pour entretenir la réaction en
chaîne : il faut donc les thermaliser. C’est le rôle du modérateur. Dans les réacteurs PWR,
c’est l’eau légère qui sert de modérateur et de fluide caloporteur. La fission provoque une
élévation de température dans le cœur du réacteur qui la communique à l’eau circulant
sous pression, qui échange sa chaleur avec un circuit secondaire dont la vapeur fait tourner
les turbines qui produisent à leur tour de l’électricité.
3.2.a. La réaction de capture s’écrit :
135
54 Xe 1 n →
136
54 Xe
3.2.b. Les barres de commande (ou de contrôle) sont constituées de tubes de bore ou de
cadmium introduits verticalement au sein du réacteur afin de régler, par absorption de
neutrons, la puissance fournie. Ici elles sont totalement abaissées pour arrêter brusquement
le réacteur si bien qu’à t = 0, f = 0, les processus de fission et de capture neutronique
s’arrêtent.
135
54 Xe est produit par décroissance de
135
53 I et détruit par décroissance en
135
55 Cs :
135
53 I
b
−
−→
135
54 Xe
b
−
−→
135
55 Cs
Étant donné que la période de
135
52 Te est très courte, on admet que l’iode cesse d’être
produit. On a :
dy
dt
= −l I y
dx
dt
= l I y − l X x
La première équation a pour solution :
y = y 0 e
−l I t
La seconde s’écrit alors :
dx
dt
1 l X x = l I y 0 e
−l I t
La solution générale de l’équation sans second membre est :
x SG = Ae
−l X t
Une solution particulière de l’équation complète est x SP = Be
−l I t . En l’injectant dans
l’équation, on obtient :
−l I Be
−l I t 1 l X Be
−l I t = l I y 0 e
−l I t
⇒ B =
l I
l X − l I
y 0
730
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En négligeant l’énergie cinétique du neutron incident toute cette énergie se retrouve dans
le canal de sortie. C’est une énergie colossale par noyau fissile. Les noyaux issus de la
fission sont radioactifs car excédentaires en neutrons, ils sont donc émetteurs b
− .
Les trois neutrons émis emporteraient 2,5 % de 179, 56 MeV soit 4, 49 MeV sous forme
d’énergie cinétique, soit environ 1, 5 MeV par neutron. Ils ne sont pas relativistes. Un
neutron commence à être relativiste à partir de 5 MeV (les neutrons dit rapides ont une
énergie cinétique moyenne de 2 MeV).
Les trois neutrons issus de la fission seraient inefficaces pour entretenir la réaction en
chaîne : il faut donc les thermaliser. C’est le rôle du modérateur. Dans les réacteurs PWR,
c’est l’eau légère qui sert de modérateur et de fluide caloporteur. La fission provoque une
élévation de température dans le cœur du réacteur qui la communique à l’eau circulant
sous pression, qui échange sa chaleur avec un circuit secondaire dont la vapeur fait tourner
les turbines qui produisent à leur tour de l’électricité.
3.2.a. La réaction de capture s’écrit :
135
54 Xe 1 n →
136
54 Xe
3.2.b. Les barres de commande (ou de contrôle) sont constituées de tubes de bore ou de
cadmium introduits verticalement au sein du réacteur afin de régler, par absorption de
neutrons, la puissance fournie. Ici elles sont totalement abaissées pour arrêter brusquement
le réacteur si bien qu’à t = 0, f = 0, les processus de fission et de capture neutronique
s’arrêtent.
135
54 Xe est produit par décroissance de
135
53 I et détruit par décroissance en
135
55 Cs :
135
53 I
b
−
−→
135
54 Xe
b
−
−→
135
55 Cs
Étant donné que la période de
135
52 Te est très courte, on admet que l’iode cesse d’être
produit. On a :
dy
dt
= −l I y
dx
dt
= l I y − l X x
La première équation a pour solution :
y = y 0 e
−l I t
La seconde s’écrit alors :
dx
dt
1 l X x = l I y 0 e
−l I t
La solution générale de l’équation sans second membre est :
x SG = Ae
−l X t
Une solution particulière de l’équation complète est x SP = Be
−l I t . En l’injectant dans
l’équation, on obtient :
−l I Be
−l I t 1 l X Be
−l I t = l I y 0 e
−l I t
⇒ B =
l I
l X − l I
y 0
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