i
i
i
i
i
i
i
i
Pour une onde plane sinusoïdale se propageant selon Oz, on a pour
− →
E et
− →
B :
− →
E ( r , t) : E x = E 0x cos(vt − kz 1 f)
E y = E 0y cos(vt − kz 1 c)
E z = 0
− →
B ( r , t) : B x = −
E 0y
c
cos(vt − kz 1 c)
B y =
E 0x
c
cos(vt − kz 1 f)
B z = 0
− →
B =
k ∧
− →
E
v
On distingue :
– la polarisation rectiligne : f = c (mod. p) ; E y /E x = cste ; le vecteur
− →
E a une
direction constante dans le temps et dans l’espace. (Voir la figure ci-dessous où l’onde est
représentée à un certain instant t.)
E
E
B
B
z
x
y
O
– la polarisation circulaire ou elliptique : f = c 1
p
2
(mod. p) ;
E
2
x
E
2
0x
1
E
2
y
E
2
0y
= 1
L’extrémité de
− →
E , en un point donné r , décrit une ellipse (deux sens de parcours sont
possibles correspondant à une polarisation droite ou gauche). Si E 0x = E 0y , la polarisation
est circulaire.
D’une manière générale, l’intensité I d’une onde électromagnétique est la puissance
moyenne qui traverse un élément de surface d’onde d’aire unité :
I =
dP
ds
5. ONDES
389
i
i
i
i
i
i
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Pour une onde plane sinusoïdale se propageant selon Oz, on a pour
− →
E et
− →
B :
− →
E ( r , t) : E x = E 0x cos(vt − kz 1 f)
E y = E 0y cos(vt − kz 1 c)
E z = 0
− →
B ( r , t) : B x = −
E 0y
c
cos(vt − kz 1 c)
B y =
E 0x
c
cos(vt − kz 1 f)
B z = 0
− →
B =
k ∧
− →
E
v
On distingue :
– la polarisation rectiligne : f = c (mod. p) ; E y /E x = cste ; le vecteur
− →
E a une
direction constante dans le temps et dans l’espace. (Voir la figure ci-dessous où l’onde est
représentée à un certain instant t.)
E
E
B
B
z
x
y
O
– la polarisation circulaire ou elliptique : f = c 1
p
2
(mod. p) ;
E
2
x
E
2
0x
1
E
2
y
E
2
0y
= 1
L’extrémité de
− →
E , en un point donné r , décrit une ellipse (deux sens de parcours sont
possibles correspondant à une polarisation droite ou gauche). Si E 0x = E 0y , la polarisation
est circulaire.
D’une manière générale, l’intensité I d’une onde électromagnétique est la puissance
moyenne qui traverse un élément de surface d’onde d’aire unité :
I =
dP
ds
5. ONDES
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