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i
i
i
i
Cas des matériaux condensés
On définit différents champs électriques :
– le champ macroscopique
− −− →
E macro =
−→
E ext 1
− →
E d .
− →
E d est le champ dépolarisant dû aux
charges de polarisation. C’est
− −− →
E macro qui intervient dans l’expression de
− →
P = ´ o x
− −− →
E macro
ainsi que dans les équations de Maxwell.
– le champ microscopique
− −− →
E micro tel que
− →
E macro =
1
t
− −− →
E micro dt.
– le champ local
− →
E l (M) qui est le champ créé en M par toutes les charges extérieures et
intérieures sauf celles situées en M :
− →
E l (M) =
− −− →
E macro 1
−
→
P
3 ´o . Le champ local intervient
dans
− →
p = ´ o a
− →
E .
Cas des liquides et des matériaux LHI
–
− →
P = ´ o x
− −− →
E macro
– C’est le cas des électrets (utilisés dans certains haut-parleurs).
– C’est aussi le cas des matériaux ferroélectriques comme BaTiO 3 : en dessous de la
température de Curie, apparaît une polarisation rémanente, un champ coercitif et une
courbe d’hystérésis P = f (E ext ).
14. ÉLECTROMAGNÉTISME DE LA MATIÈRE : MILIEUX AIMANTÉS
14.1. Dipôle magnétique
• Potentiel à grande distance d’une boucle de courant plane
On définit son moment dipolaire magnétique par
− →
M = IS − → n
où I est l’intensité du courant circulant dans la bouche, S sa surface est n sa normale
sortante.
Elle crée en tout point M, distant de r de son centre O, le potentiel-vecteur
A(M) =
m o
4pr 3
− →
M ∧
− − →
OM
M
n
I
• Généralisation pour une boucle de courant non plane
− →
M =
I
2
− →
OP ∧
− →
d
• Dipôle magnétique soumis à un champ magnétique extérieur uniforme
– La résultante des forces appliquées au dipôle magnétique est nulle :
S
− →
F =
− →
0
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i
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Cas des matériaux condensés
On définit différents champs électriques :
– le champ macroscopique
− −− →
E macro =
−→
E ext 1
− →
E d .
− →
E d est le champ dépolarisant dû aux
charges de polarisation. C’est
− −− →
E macro qui intervient dans l’expression de
− →
P = ´ o x
− −− →
E macro
ainsi que dans les équations de Maxwell.
– le champ microscopique
− −− →
E micro tel que
− →
E macro =
1
t
− −− →
E micro dt.
– le champ local
− →
E l (M) qui est le champ créé en M par toutes les charges extérieures et
intérieures sauf celles situées en M :
− →
E l (M) =
− −− →
E macro 1
−
→
P
3 ´o . Le champ local intervient
dans
− →
p = ´ o a
− →
E .
Cas des liquides et des matériaux LHI
–
− →
P = ´ o x
− −− →
E macro
– C’est le cas des électrets (utilisés dans certains haut-parleurs).
– C’est aussi le cas des matériaux ferroélectriques comme BaTiO 3 : en dessous de la
température de Curie, apparaît une polarisation rémanente, un champ coercitif et une
courbe d’hystérésis P = f (E ext ).
14. ÉLECTROMAGNÉTISME DE LA MATIÈRE : MILIEUX AIMANTÉS
14.1. Dipôle magnétique
• Potentiel à grande distance d’une boucle de courant plane
On définit son moment dipolaire magnétique par
− →
M = IS − → n
où I est l’intensité du courant circulant dans la bouche, S sa surface est n sa normale
sortante.
Elle crée en tout point M, distant de r de son centre O, le potentiel-vecteur
A(M) =
m o
4pr 3
− →
M ∧
− − →
OM
M
n
I
• Généralisation pour une boucle de courant non plane
− →
M =
I
2
− →
OP ∧
− →
d
• Dipôle magnétique soumis à un champ magnétique extérieur uniforme
– La résultante des forces appliquées au dipôle magnétique est nulle :
S
− →
F =
− →
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