i
i
i
i
i
i
i
i
Dans le cas particulier de la polarisation induite,
− →
P = r e
− →
d où r e est la densité volumique
des charges électroniques et
− →
d le déplacement du barycentre des charges électroniques
induit par le champ électrique entre les armatures.
12.3. Susceptibilité électronique x e
Elle traduit la proportionalité entre le vecteur polarisation et le champ électrique qui lui
a donné naissance.
− →
P = ´ o x e
− →
E
x e est une grandeur caractéristique du diélectrique sans dimension. x e rend compte de la
facilité de déplacement des électrons.
La définition ci-dessus n’est valable que si le diélectrique est gazeux ou bien solide LHI
(linéaire, homogène et isotrope) seulement.
12.4. Répartition des charges de polarisation
Densité surfacique des charges
Si − → n est la normale sortante au diélectrique :
s p =
− →
P · − → n
Densité volumique de charges
r p = − div
− →
P
Courant de polarisation
− →
j p =
≠
− →
P
≠t
12.5. Potentiel et champ à l’intérieur du diélectrique
Potentiel
V (M) =
1
4p´ o
t
rdt
r
1
1
4p´ o
− →
P · − → u dt
r 2
où − → u =
− − →
PM
r
et r = PM
Champ électrique
− →
E =
− →
E o 1
− →
E d
où
− →
E o est le champ électrique en l’absence de diélectrique et
− →
E d le champ dépolarisant
créé par les charges de polarisation s p et r p .
2. ÉLECTROMAGNÉTISME
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